Si llena el tetraedro con un gas presurizado, el gas ejerce una fuerza neta cero sobre el tetraedro, lo que significa que las áreas de la cara [matemáticas] a_1, a_2, a_3, a_4 [/ matemáticas] deben satisfacer la identidad
[matemática] a_1 \ vec t_1 + a_2 \ vec t_2 + a_3 \ vec t_3 + a_4 \ vec t_4 = \ vec 0 [/ matemática].
Podemos escribir esto como [math] \ mathbf T \ vec a = \ vec 0 [/ math], donde [math] \ mathbf T [/ math] es la matriz con columnas [math] \ vec t_i [/ math] y [math] \ vec a [/ math] es el vector con entradas [math] a_i [/ math]. [math] \ mathbf T [/ math] es una matriz de rango 3, por lo que tiene un espacio nulo unidimensional de soluciones [math] \ vec a [/ math], que se puede encontrar mediante la eliminación de Gauss-Jordan. Dado que la solución es única hasta los múltiplos escalares, esto determina todas las relaciones por pares.
Por supuesto, no tenemos que recurrir a la física para demostrar esa identidad. Tome un ciclo de aristas [matemáticas] \ vec e_1 + \ vec e_2 + \ vec e_3 + \ vec e_4 = \ vec 0 [/ matemáticas] que atraviesa los cuatro vértices; luego
[matemáticas] a_1 \ vec t_1 = \ tfrac12 \ vec e_1 \ times \ vec e_2 [/ matemáticas],
[matemáticas] a_2 \ vec t_2 = \ tfrac12 \ vec e_3 \ times \ vec e_2 [/ matemáticas],
[matemáticas] a_3 \ vec t_3 = \ tfrac12 \ vec e_3 \ times \ vec e_4 [/ matemáticas],
[matemáticas] a_4 \ vec t_4 = \ tfrac12 \ vec e_1 \ times \ vec e_4 [/ matemáticas],
[matemáticas] a_1 \ vec t_1 + a_2 \ vec t_2 + a_3 \ vec t_3 + a_4 \ vec t_4 [/ matemáticas]
[math] = \ tfrac12 (\ vec e_1 + \ vec e_3) \ times (\ vec e_2 + \ vec e_4) [/ math]
[math] = \ tfrac12 (\ vec e_1 + \ vec e_3) \ times (- \ vec e_1 – \ vec e_3) = \ vec 0 [/ math].
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