La función de onda cuántica podría interpretarse como una descripción de la realidad, ya sea que un observador esté presente o no para realizar una ‘medición’. El conjunto completo de elementos que describen la realidad o los estados de un sistema (matemáticamente, el conjunto completo de soluciones de la ecuación de Schrodinger para un sistema dado) están contenidos en la función de onda y se puede conocer el resultado de un cierto elemento de realidad. con cierta probabilidad antes de la medición / observación. Entonces, la mecánica cuántica describe la realidad tanto como la explicación más física e intuitiva de los conceptos de la mecánica clásica, una vez que los operadores (correspondientes a los observables físicos) entran en juego. Los operadores (operadores hermitianos) se utilizan para alterar la función de onda y obtener un elemento de realidad (estado de un sistema). La mecánica clásica, a gran escala de objetos, es solo una aproximación de la mecánica cuántica. La correlación entre los dos se entiende utilizando el teorema de Ehrenfest, que establece que los valores esperados de los operadores de mecánica cuántica obedecen a la mecánica clásica de Newton y, por lo tanto, implica que la evidencia experimental de los conceptos clásicos no contradice la mecánica cuántica. La realidad se hace más evidente debido a la transición del comportamiento cuántico al clásico de la función de onda una vez que se realiza una “medición” en el sistema.
Antes de la medición, la función de onda cuántica contiene toda la información sobre el sistema (si los vectores base forman un conjunto completo en el espacio de Hilbert). Un vector de estado cuántico es esencialmente una manifestación del proceso de “preparación” en un determinado estado. Por lo tanto, esta función de onda debe tener la información incrustada de todos los estados que ha ocupado antes de que se alcanzara el estado final del sistema. Esto técnicamente se llama coherencia cuántica, donde la función de onda que describe el estado es una superposición lineal de todos esos estados con las respectivas amplitudes de probabilidad como sus coeficientes. Ahora, si desea realizar una medición en el sistema, debe usar un observable o un operador y obtener uno de esos muchos estados que estuvieron involucrados en el proceso de preparación. En esta etapa, de acuerdo con la interpretación de Copenhague de QM, su función de onda colapsa (o “decoheres”) a uno de los estados y es el resultado de la interacción del observador con el sistema original (el observador podría ser un sistema macroscópico o incluso microscópico). El resultado de la medición es puramente probabilístico, determinado por el cuadrado de las amplitudes de probabilidad correspondientes de cada estado (según la regla de Born ). Un estado clásico descrito usando variables dinámicas (análogos de operador) como momentos y posición se puede “predecir” si los valores de las coordenadas generalizadas se conocen en un punto en el espacio de fase clásico (análogo al espacio de Hilbert que abarca todos los vectores de base en QM) y, por lo tanto, se puede determinar la solución de las ecuaciones de movimiento del sistema.
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