Aquí hay algunas ideas sobre cómo demostrar que KE depende cuadráticamente de la velocidad (al menos, en el límite de velocidades mucho más lentas que la luz).
Antes de comenzar, tenemos que acordar qué es la “energía cinética”. En general, se define como “energía debida al movimiento”, por lo que, clásicamente, solo puede depender de (1) cuánta masa se mueve y (2) qué tan rápido se mueve. Por lo tanto, la energía cinética es alguna función de (como máximo) masa y velocidad, y queremos determinar su dependencia de cada una de esas cantidades.
Podemos comenzar notando que KE debe ser linealmente proporcional a la masa: si tenemos un bloque de masa [matemática] M [/ matemática] que viaja a velocidad [matemática] v [/ matemática], su energía cinética no puede depender de ya sea que lo tratemos como un solo bloque o como dos bloques de masa [matemática] M / 2 [/ matemática] que están unidos. Después de todo, en realidad no estaríamos cambiando el sistema , sino cómo lo analizamos . Combinado con el hecho de que la energía cinética total de todo el bloque es la KE de un mini bloque más la KE del otro mini bloque, y ambos mini bloques tienen la misma masa y velocidad (y, por lo tanto, la misma energía cinética), encontramos que un bloque con masa [matemática] M [/ matemática] y velocidad [matemática] v [/ matemática] tiene el doble de energía cinética que un bloque con masa [matemática] M / 2 [/ matemática] y velocidad [matemática ] v [/ matemáticas].
Ahora que sabemos cómo la energía cinética depende de la masa , tenemos una multitud de opciones a la hora de determinar cómo depende de la velocidad . Todo lo que necesitamos hacer es seleccionar cualquier tarea que requiera una cantidad fija de energía (como, por ejemplo, comprimir un resorte específico por una cantidad específica), probar qué tan rápido debe moverse un bloque de masa [matemática] M [/ matemática] para realizar esa tarea, y luego repita la prueba para un bloque de masa [matemática] 4M [/ matemática]. (Alerta de spoiler: solo necesita ir la mitad de rápido).
Alternativamente, puede tomar dos carros que ruedan suavemente con diferentes masas, colisionarlos elásticamente (ya sea dándoles extremos magnéticos que se repelen entre sí antes de tocarlos, o usando buenos resortes), y comparar sus velocidades entrantes y salientes. (Sin embargo, esto puede requerir una configuración algo más elaborada para medir velocidades).
Otra idea más: considere la tarea de levantar una masa [matemática] M [/ matemática] hacia arriba. Lo levantas a una velocidad constante [matemática] v_0 [/ matemática] (donde [matemática] v_0 [/ matemática] es muy muy lenta, por lo que su energía cinética es insignificante). La energía requerida para elevarlo el primer metro es la misma que la energía requerida para elevarlo el segundo metro, porque esas dos mini-tareas son equivalentes: estás levantando la misma masa, contra (a una aproximación extremadamente buena) la misma fuerza de gravedad, y lo está levantando la misma distancia en la misma cantidad de tiempo ([math] \ Delta t = (1 \ text {m}) / v_0 [/ math]). La energía total requerida para levantarlo dos metros de esta manera es solo la energía para la primera mini-tarea más la energía para la segunda mini-tarea y, por lo tanto, es el doble que para cada mini-tarea individualmente.
Duplicar la distancia de elevación duplica la energía requerida, lo que implica que la energía requerida es linealmente proporcional al aumento de altura. Mientras tanto, por un argumento análogo al que está al comienzo de esta respuesta, también debe ser linealmente proporcional a la masa. Todo lo que queda es una constante de proporcionalidad desconocida, que podemos llamar “[matemática] C [/ matemática]”, y obtenemos que la energía requerida es [matemática] E = Cm \ Delta h [/ matemática] (que debería ser familiar , dado que establecer [matemática] C [/ matemática] igual a la aceleración gravitacional produce la fórmula estándar para exactamente esta situación).
Ahora, consideremos liberar toda esa energía, dejando caer la masa.
Estamos dejando caer la masa del (casi) reposo, y experimenta una aceleración constante hacia abajo [matemática] g [/ matemática], por lo que con el tiempo [matemática] t [/ matemática] se acelera hasta [matemática] gt [/ matemáticas]. Este aumento en la velocidad ocurre a una velocidad constante, por lo que su velocidad promedio en ese intervalo de tiempo es simplemente [matemática] (0 + gt) / 2 = gt / 2 [/ matemática], lo que significa que cae una distancia de [matemática] gt ^ 2/2 [/ matemáticas]. Si establecemos [math] t [/ math] igual al tiempo que la masa vuelve a su altura original, esto significa que la distancia que ha caído es igual a [math] \ Delta h [/ math] de antes, y así
[matemáticas] \ begin {align *} gt ^ 2/2 & = \ Delta h \\ t & = \ sqrt {2 \ Delta h / g}. \ end {align *} [/ math]
Recordando que [math] v = gt [/ math] desde arriba, entonces podemos escribir
[matemáticas] \ begin {align *}
v & = g \ sqrt {2 \ Delta h / g} \\ & = \ sqrt {2g \ Delta h} \\ v ^ 2 & = 2g \ Delta h \\ \ tfrac {1} {2} mv ^ 2 & = mg \ Delta h \\ & = (g / C) E \\ E & = \ frac {C} {2g} mv ^ 2. \ end {align *} [/ math]
El valor de [math] C [/ math] es arbitrario y equivale a elegir cómo definir nuestras unidades de energía. Históricamente, las personas tomaron decisiones (basadas en la relación entre energía y trabajo ) que darían como resultado [matemáticas] C = g [/ matemáticas] en este caso, que recupera la fórmula estándar para la energía cinética.
Otra idea más: tome el hecho (demostrado anteriormente) de que la energía potencial gravitacional es linealmente proporcional a la altura y experimente con un péndulo. Mida cuánta altura pierde el péndulo y cuánta velocidad gana, desde que lo suelta (en reposo) hasta que pasa por su punto más bajo. La relación será cuadrática.
La parte difícil de esto sería medir la velocidad en la parte inferior del swing con precisión. Si tienes esa habilidad, ¡genial! Si no, tienes suerte: puedes mostrar matemáticamente ( sin usar nada derivado de la conservación de energía, que sería un razonamiento circular), que mientras el péndulo no se balancee a través de un ángulo demasiado grande (menos de, digamos , 40 grados a cada lado), el péndulo experimenta un movimiento armónico simple. A partir de esto, puede probar que la velocidad máxima (en la parte inferior del swing) es proporcional a la velocidad promedio (promediada en todo el swing). La longitud del arco es bastante fácil de calcular, y el tiempo que lleva pasar por un swing completo (o un número de oscilaciones) es lo suficientemente fácil de medir con un simple reloj / cronómetro, y así puede verificar que la relación entre [matemática] \ Delta h [/ matemática] y [matemática] v [/ matemática] es cuadrática de esa manera.
Convenientemente, siempre y cuando el ángulo no sea demasiado grande, alguna geometría / trigonometría / cálculo muestra que [matemática] \ Delta h [/ matemática] es casi casi proporcional al cuadrado del ángulo de liberación, y por lo tanto también al cuadrado del longitud de arco. Dado que (resulta) [matemáticas] \ Delta h [/ matemáticas] también es proporcional al cuadrado de la velocidad , esto significa que para cualquier péndulo dado , el tiempo que lleva completar un giro completo es (casi) independiente de cómo alto lo sueltas (siempre que el ángulo no sea demasiado grande).
Si la energía cinética no fuera proporcional a [matemática] v ^ 2 [/ matemática], tampoco lo sería [matemática] \ Delta h [/ matemática], por lo que el período de un péndulo dado no sería constante. Por lo tanto, confirmar que el período de un péndulo en realidad es casi el mismo para cualquier ángulo de liberación (pequeño), lo cual es un hecho notado por primera vez por Galileo hace cientos de años, también confirma que la energía cinética tiene una dependencia cuadrática de la velocidad.
Uf. Espero que sea suficiente? 🙂