Mantengamos esto en movimiento. Y así, en la ruta integral [matemática] Z [/ matemática], Eric Bittner escribe “lo que parece que podrías resolver por fase estacionaria”, seguido de “lo que da una integral gaussiana”. ¡Estoy totalmente de acuerdo! De hecho, podemos aplicar el teorema de equipartición , que produce [matemática] C_v / L = {1 \ over 2} {N _ {\ rm uv} \ over L} k_B [/ math] para el calor específico por unidad de longitud del cadena, [matemática] L [/ matemática]. Aquí, [math] N _ {\ rm uv} [/ math] es el número de grados de libertad, que está relacionado con una longitud de onda de corte “ultravioleta”, [math] \ lambda _ {\ rm uv} [/ matemática], que debe introducirse: [matemática] L = {1 \ over 2} \ lambda _ {\ rm uv} N _ {\ rm uv} [/ math]. Luego obtenemos el resultado [math] C_v / L = k_B / \ lambda _ {\ rm uv} [/ math] para el calor específico por unidad de longitud de la cadena a baja temperatura. Eso es sorprendente! No es cero, y es independiente de la tensión de la cadena, [math] \ tau_0 [/ math].
El “lector” definitivamente debe resolver esta cuestión mediante un cálculo explícito explotando la aproximación del punto de silla de montar.
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