Antes de continuar con esta respuesta, hay dos ecuaciones cinemáticas que me gustaría obtener, ya que las utilizaré a ambas.
El primero es que [matemática] U [/ matemática], energía potencial gravitacional, es igual a [matemática] mg \ Delta y [/ matemática]. (Esto supone que la magnitud de la aceleración debida a la gravedad en la tierra, [matemática] g [/ matemática], es constante, lo que sabemos que no es exactamente el caso, pero para el alcance de nuestras consideraciones es una aproximación suficientemente buena a tratarlo como exacto)
Para este, en lugar de una derivación formal, lo justifico con intuición:
- Si pudiéramos ver en 4 dimensiones, ¿podríamos ver todos los lados de un objeto tridimensional a la vez?
- ¿Cuáles de esos campos son conservadores y qué significa eso?
- ¿Cuál es el significado de estas líneas escritas por Ralph Barton que aparecen en Fantasia Mathematica?
- ¿Cuáles son algunos problemas abiertos en la teoría de cuerdas?
- ¿Cuál es la razón más común para no poder resolver los números de física?
- Para que una altura determinada levante un objeto, la energía requerida para hacer ese trabajo debe ser proporcional al peso del objeto. Por lo tanto, [matemáticas] U \ propto mg [/ matemáticas].
- Para una masa dada (y, por lo tanto, peso, dado que suponemos que [matemática] g [/ matemática] es constante), la energía requerida para elevar un objeto por una cierta altura debe ser proporcional a esa altura. Así [matemática] U \ propto \ Delta y [/ matemática].
… Implicando que, con la elección apropiada de unidades, [matemática] U = mg \ Delta y [/ matemática].
El segundo es que dada la aceleración constante [matemática] -g [/ matemática], [matemática] \ displaystyle (v (t)) ^ 2-v_i ^ 2 = -2g \ Delta y [/ matemática].
Usando infinitesimales,
[matemáticas] \ displaystyle \ frac {dv} {dy} = \ frac {dv} {dt} \ cdot \ frac {dt} {dy} = – g \ cdot \ frac {1} {v} [/ math]
[matemáticas] \ displaystyle \ implica v \, dv = -g \, dy [/ math]
[matemática] \ displaystyle \ implica \ int \ limits_ {v_i} ^ {v (t)} v \, dv = -g \ int \ limits_ {y_i} ^ {y (t)} dy [/ math]
[matemáticas] \ displaystyle \ implica (v (t)) ^ 2-v_i ^ 2 = -2g \ Delta y [/ matemáticas]
También supongo que la Segunda Ley de Newton es cierta, pero dado que para una masa y aceleración constantes, [math] \ displaystyle \ frac {dp} {dt} = ma [/ math], no creo que esto requiera ninguna otra prueba.
Así es como racionalicé la fórmula [matemáticas] \ displaystyle E_K = \ frac {1} {2} mv ^ 2 [/ matemáticas] cuando se nos presentó por primera vez en la clase de física.
Considere una partícula de masa [matemática] m [/ matemática] lanzada directamente “hacia arriba” en el vacío, sobre la cual actúa una fuerza constante hacia abajo (básicamente gravedad, excepto, como se mencionó anteriormente, tratar la gravedad como constante en una situación como esta es una muy buena aproximación, pero aún no es exacta ).
Además, especifiquemos la partícula para comenzar en [math] y_i = 0 [/ math], lanzarse a una velocidad inicial de [math] \ displaystyle v_i> 0 [/ math] y alcanzar una altura máxima en [math] \ displaystyle y = y _ {\ mathrm {max}} [/ math].
La Ley de Conservación de la Energía nos dice que el potencial gravitacional y la energía cinética de la partícula (en cualquier momento dado en el que está en el aire) suman la misma cantidad. En [math] y _ {\ mathrm {max}} [/ math], la partícula no tendría energía cinética. Y así, la energía potencial gravitacional en [math] y _ {\ mathrm {max}} [/ math] es la misma que la suma del potencial de la partícula y las energías cinéticas en algún momento arbitrario [math] t [/ math] dentro de lo considerado intervalo.
Matemáticamente, la declaración anterior dice que
[matemáticas] \ displaystyle U _ {\ mathrm {max}} = E_K \ Big {|} _t + U \ Big {|} _t [/ math]
[matemáticas] \ displaystyle \ implica E_K \ Big {|} _t = mg \ left (y _ {\ mathrm {max}} – y (t) \ right) [/ math]
Ahora necesitamos encontrar una expresión para [math] y (t) [/ math].
Recuerde que [math] \ displaystyle (v (t)) ^ 2-v_i ^ 2 = -2g \ Delta y [/ math].
Luego, sustituyendo [math] \ displaystyle y (t) -y_i [/ math] por [math] \ Delta y [/ math], y recordando que [math] y_i = 0 [/ math], podemos resolver inmediatamente [math ] y (t) [/ matemáticas]:
[matemáticas] \ displaystyle y (t) = \ frac {v_i ^ 2- (v (t)) ^ 2} {2g} [/ matemáticas]
Echando un vistazo a nuestra fórmula actual para [math] \ displaystyle E_K \ Big {|} _t [/ math], también necesitamos una expresión para [math] \ displaystyle y _ {\ mathrm {max}} [/ math]. Como en la parte superior de su trayectoria de vuelo, la partícula tendrá una velocidad de [matemática] 0 [/ matemática], conectando [matemática] v (t) = 0 [/ matemática] en la ecuación para [matemática] y (t ) [/ math] nos muestra inmediatamente que
[matemáticas] \ displaystyle y _ {\ mathrm {max}} = \ frac {v_i ^ 2} {2g} [/ math]
Finalmente, podemos conectar nuestras dos expresiones para [math] y _ {\ mathrm {max}} [/ math] y [math] y (t) [/ math] en la ecuación para [math] \ displaystyle E_K \ Big { |} _t [/ math], que muestra que
[matemáticas] \ displaystyle E_K \ Big {|} _t = mg \ left (\ frac {v_i ^ 2} {2g} – \ frac {v_i ^ 2- (v (t)) ^ 2} {2g} \ right) [/matemáticas],
que después de un poco de álgebra nos muestra que, de hecho,
[matemáticas] \ displaystyle E_K \ Big {|} _t = \ frac {1} {2} m (v (t)) ^ 2 [/ matemáticas]
Y finalmente, en lugar de definir explícitamente [math] E_K [/ math] y [math] v [/ math] como funciones de [math] t [/ math], la ecuación puede escribirse como la más familiar
[matemáticas] \ displaystyle E_K = \ frac {1} {2} mv ^ 2 [/ matemáticas]
Y aunque esto solo se derivó para un escenario específico, cuidadosamente definido, no tendría sentido que un objeto en un escenario diferente con la misma masa y velocidad tuviera una energía cinética diferente, y así probar este resultado para un caso especial aún implica el caso general.