Sabemos que en la interferencia estacionaria tenemos que tener ondas coherentes que se superpongan entre sí y produzcan patrones de interferencia estacionaria. Podemos obtener ondas coherentes ya sea por división del frente de onda (por ejemplo, el experimento de doble rendija de Young) o por división de amplitud. Es el método de división de amplitud que se utiliza en el experimento del anillo de Newton. De hecho, el experimento del anillo de Newton es un ejemplo de interacción por películas delgadas. En la división de amplitud, un solo Rayo se refleja más de una vez y obtenemos más rayos del mismo rayo. Entonces, si hay algún cambio en el rayo incidente único, se producen los mismos cambios en todos los rayos reflejados y, por lo tanto, los rayos reflejados permanecen coherentes.
Ahora, mira la figura dada aquí.
AB es un rayo incidente. Es incidente en el sistema de una lente convexa Plano de radio de curvatura bastante grande de la superficie curva que se mantiene en contacto con una placa de vidrio.
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Cuando este rayo incidente alcanza la superficie curva de la lente, se refleja parcialmente en el punto C en la interfaz entre la lente y la película de aire entre la placa de vidrio y la superficie curva de la lente. Este rayo reflejado se muestra como CD en la figura. En el punto C hay transmisión parcial en la película de aire. El rayo transmitido (refractado) ha sido indicado por CE, que se refleja mediante una placa de vidrio en el punto C y obtenemos el rayo reflejado FG.
Los rayos CD y FG son rayos coherentes. Además, tenga en cuenta lo siguiente.
La superficie curva de la lente es de gran radio de curvatura y, por lo tanto, la película de aire entre esta superficie y la placa de vidrio es adecuadamente delgada y, por lo tanto, los puntos C y F están bastante cerca uno del otro y son casi paralelos entre sí. Además, la diferencia de ruta entre ellos es del orden de algunas longitudes de onda. La superposición de estos rayos entre sí da una interferencia constructiva o destructiva dependiendo de la diferencia de trayectoria correspondiente a la que obtenemos un punto brillante u oscuro.
El grosor de la película de aire tiene simetría circular sobre el punto O. Esto significa que el grosor de la película a lo largo de la circunferencia del círculo centrado en O es el mismo y para todos estos puntos tenemos el mismo tipo de condición de diferencia de trayectoria. Esta situación da un anillo brillante u oscuro.
Los rayos incidentes se obtienen mediante la disposición que se muestra en la segunda figura.
