En mecánica cuántica, el principio de exclusión de Pauli ya no es un principio directo. Ha sido subsumido por las estadísticas cuánticas de un campo / partícula / operador / estado.
La estadística cuántica tiene que ver con si obtienes la misma respuesta si haces A, luego B o B y luego A. Resulta que en la mecánica cuántica tienes dos respuestas predeterminadas diferentes:
- Hacer A y luego B es igual a B y luego A
- Hacer A y luego B es igual y opuesto a B y luego A
Se dice que el primero es conmutativo o bosónico. Se dice que el segundo es anti-conmutativo o fermiónico.
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El segundo parece realmente extraño, pero resulta que la naturaleza trata ambas posibilidades en pie de igualdad como posibilidades. Se puede demostrar que, en la teoría de campos cuánticos, los campos de espín enteros deben ser bosónicos / conmutativos, mientras que los campos de espín de medio entero deben ser fermiónicos / anticomutativos.
Entonces, el Principio de Exclusión de Pauli es básicamente una declaración de los giros de los campos en el sistema. Realmente no entendemos por qué el contenido de campo del Modelo Estándar es lo que es, aunque tenemos algunas ideas que limitan las posibilidades:
- Todas las partículas elementales deben tener spin <= 2
- Las partículas elementales con giros 2 y 3/2 son únicas y son el gravitón y el gravitino, respectivamente.
- Las partículas elementales con giro 1 son campos de Maxwell / Yang-Mills y se comportan como nuestros portadores de fuerza y no tienen masa
- Spin 1/2 partículas vienen en 3 variedades diferentes: Dirac, Majorana, Weyl. Los fermiones de Weyl son naturalmente sin masa. Las partículas de Dirac y Majorana pueden ser naturalmente ligeras.
- Las partículas de la vuelta 0 son típicamente pesadas.
Entonces, las partículas de luz que observamos tienden a ser portadores de fuerza spin-1 o fermiones spin 1/2. Por lo tanto, observamos muchos campos y partículas anti-conmutación que obedecen el Principio de Exclusión de Pauli.