La ecuación de Schrödinger tiene que ver con la energía .
Se trata de encontrar las diferentes energías que puede tener una partícula.
¡Estamos viendo cosas que pueden tener más de una respuesta! Es posible que hayas estudiado en la escuela secundaria que los átomos tienen niveles de energía. La ecuación de onda de Schrödinger nos permite calcular cuáles son estas energías.
Comencemos por pensar qué es la energía cinética …
Se define como [matemáticas] T = \ dfrac {1} {2} mv ^ 2 [/ matemáticas]
Resulta que hablar de velocidad no es muy útil. Entonces, cambiamos esta ecuación para que dependa del momento [matemática] (p) [/ matemática]
[matemáticas] T = \ dfrac {1} {2} mv ^ 2. \ dfrac {m} {m} = \ dfrac {1} {2m} (mv ^ 2) [/ matemáticas]
[matemáticas] T = \ dfrac {p ^ 2} {2m} [/ matemáticas]
¡Podemos pensar en las partículas como ondas, al menos a escalas pequeñas donde necesitamos usar la Mecánica Cuántica!
Para ayudarnos a movernos entre estas 2 formas de pensar sobre la materia, podemos usar la ecuación de De Broglie
[matemáticas] \ lambda = \ dfrac {h} {p} [/ matemáticas]
¡Ahora no vemos que la materia que nos rodea en nuestra vida cotidiana se comporte como olas porque Plank’s Constant [math] (h) [/ math] es absolutamente pequeña! [matemáticas] [h = 6.62 \ veces 10 ^ {- 34} m ^ 2Kg / s] [/ matemáticas]
Pero espera! La ecuación de De Broglie es útil cuando se trata de partículas diminutas como protones y electrones 🙂
[matemáticas] \ lambda = \ dfrac {h} {p} [/ matemáticas]
[matemáticas] p = \ dfrac {h} {\ lambda} [/ matemáticas]
También tenemos algo llamado [math] \ hbar [/ math]
Está relacionado con la constante de la tabla como [math] \ hbar = \ dfrac {h} {2 \ pi} [/ math]
Ahora, será útil hablar sobre [matemáticas] \ hbar [/ matemáticas] y el número de onda en lugar de [matemáticas] h [/ matemáticas] y [matemáticas] \ lambda [/ matemáticas] …
[matemáticas] p = \ dfrac {h} {\ lambda} = \ dfrac {h} {2 \ pi}. \ dfrac {2 \ pi} {\ lambda} = \ hbar k [/ math]
Donde [math] k = \ dfrac {2 \ pi} {\ lambda} [/ math] es el número de onda. Hicimos para evitar tener [matemáticas] 2 \ pi [/ matemáticas] corriendo en nuestras ecuaciones. ¡Resulta que es más fácil trabajar con él!
También sabemos que [math] k [/ math] es un cambio que depende de la energía. Como [math] k [/ math] depende solo de [math] \ lambda [/ math], los factores que pueden afectar a [math] \ lambda [/ math] también pueden afectar a [math] k [/ math]. En este caso, ¡es energía!
[matemáticas] T = \ dfrac {p ^ 2} {2m} = \ dfrac {\ hbar ^ 2k ^ 2} {2m} [/ matemáticas]
Utilizamos las funciones de onda para codificar información sobre ondas. Estas son solo ecuaciones con algunas propiedades especiales. Se ven algo así …
[matemáticas] \ Psi = Ae ^ {i (kx-wt)} [/ matemáticas]
Esta es solo otra forma de escribir senos y cosenos. (¡Las ondas son solo combinaciones de senos y cosenos!)
[matemáticas] e ^ {ikx} = \ cos (kx) + i \ sin (kx) [/ matemáticas]
Aquí está la razón para escribir esto en este formato extraño …
[matemáticas] \ dfrac {d} {dx} \ left (e ^ {ikx} \ right) = ike ^ {ikx} [/ math]
Este tipo de problema se llama un problema de valor propio.
[math] e ^ {ikx} [/ math] se llama Función Eigen.
[math] \ dfrac {d} {dx} [/ math] es un operador.
La función Eigen de los operadores son funciones que se devuelven a sí mismas y un nuevo valor Eigen después de que el operador se utiliza en ellas.
Como ya habrás adivinado, al diferenciar esto, obtenemos lo mismo multiplicado por algunas constantes (diferencial del argumento) 😀
¡Hagámoslo de nuevo!
[matemáticas] \ dfrac {d} {dx} \ left (ike ^ {ikx} \ right) = -k ^ 2e ^ {ikx} [/ math]
Aquí, [math] -k ^ 2 [/ math] es el nuevo valor Eigen devuelto (ese es el bit extra)
Ahora hagamos un operador de energía cinética (queremos la energía [matemáticas] E [/ matemáticas] y estamos asumiendo un bajo potencial) …
[matemáticas] \ dfrac {d ^ 2} {dx ^ 2} \ Psi = -k ^ 2 \ Psi [/ matemáticas]
[matemáticas] T = \ dfrac {\ hbar ^ 2k ^ 2} {2m} [/ matemáticas]
[matemáticas] E = \ dfrac {\ hbar ^ 2k ^ 2} {2m} [/ matemáticas]
Sabemos que habrá un montón de respuestas, así que usaremos nuestra función de onda para generar esas respuestas y también tenemos una forma de escribir [matemáticas] k ^ 2 [/ matemáticas]
Entonces, al poner todo junto, obtenemos …
[matemáticas] E \ Psi = – \ dfrac {\ hbar ^ 2} {2m} \ dfrac {\ partial ^ 2 \ Psi} {\ partial x ^ 2} [/ math]
Observe que es una derivada parcial en lugar de la habitual. Esto solo significa que hay más de una variable en la función que tratamos como una constante al diferenciar.
Lo que acabamos de hacer es válido para una partícula unidimensional que es independiente del tiempo y no tiene potencial.
Generalicemos un poco esta ecuación …
Para un fotón, [matemáticas] E = hf = \ dfrac {h} {2 \ pi} 2 \ pi f [/ matemáticas]
[matemáticas] E = \ hbar \ omega [/ matemáticas]
Ahora asumiremos que es cierto para las partículas. Resulta ser una buena suposición …
[matemáticas] E = t = \ hbar \ omega [/ matemáticas]
Sabemos que habrá un conjunto de energías, así que queremos saber la ecuación del valor de Eigen.
Esta vez encontraremos una [matemática] E [/ matemática] generando una [matemática] \ omega [/ matemática]
Veamos la función de onda para hacer eso …
[matemáticas] \ Psi = A e ^ {i (k x- \ omega t)} [/ matemáticas]
Como ya habrás adivinado, vamos a tomar el derivado con respecto al tiempo para sacarlo adelante.
[matemáticas] \ dfrac {d} {dt} \ Psi = -i \ omega \ Psi [/ matemáticas]
Para tener en cuenta el signo menos (-) simplemente usaremos [math] -ii = 1 [/ math]
[matemáticas] E \ Psi = ih \ dfrac {d} {dt} \ Psi [/ matemáticas]
Y eso es igual a la ecuación que teníamos antes …
[matemática] E \ Psi = ih \ dfrac {d} {dt} \ Psi = – \ dfrac {\ hbar ^ 2} {2m} \ dfrac {\ partial ^ 2 \ Psi} {\ partial x ^ 2} [/ matemáticas]
¡Tenga en cuenta que esta ecuación es solo para una dimensión espacial! Pero debemos considerar las 3 dimensiones. Las tres dimensiones en el Sistema de coordenadas cartesianas son ortogonales entre sí. Eso significa que no interferirán entre sí.
[matemáticas] T_x = \ dfrac {(P_x) ^ 2} {2m} [/ matemáticas]
[matemáticas] T_y = \ dfrac {(P_y) ^ 2} {2m} [/ matemáticas]
[matemáticas] T_z = \ dfrac {(P_z) ^ 2} {2m} [/ matemáticas]
Cada uno de estos contribuye a la energía total.
Entonces, en tres dimensiones, la ecuación de onda dependiente del tiempo se convierte en …
[matemáticas] \ Psi = e ^ {i (k_xx + k_yy + k_zz- \ omega t)} [/ matemáticas]
Y la versión independiente del tiempo se convierte en …
[matemáticas] E \ Psi = \ dfrac {- \ hbar ^ 2} {2m} \ left (\ frac {\ partial ^ 2 \ Psi} {\ partial x ^ 2} + \ frac {\ partial ^ 2 \ Psi} {\ partial y ^ 2} + \ frac {\ partial ^ 2 \ Psi} {\ partial z ^ 2} \ right) [/ math]
Esto puede simplificarse más como …
[matemáticas] E \ Psi = \ dfrac {- \ hbar ^ 2} {2m} \ nabla ^ {2} \ Psi [/ matemáticas]
Donde [math] \ nabla [/ math] es lo que llamamos Nabla.
[matemáticas] \ nabla ^ {2} = \ left (\ frac {\ partial ^ 2 \ Psi} {\ partial x ^ 2} + \ frac {\ partial ^ 2 \ Psi} {\ partial y ^ 2} + \ frac {\ partial ^ 2 \ Psi} {\ partial z ^ 2} \ right) [/ math]
Para incluir el potencial (V) lo modificamos un poco más de esta manera …
[matemáticas] E \ Psi = \ dfrac {- \ hbar ^ 2} {2m} (\ nabla ^ {2} + V) \ Psi [/ matemáticas]
[matemáticas] E \ Psi = \ hat {H} \ Psi [/ matemáticas]
donde [math] \ hat {H} [/ math] es lo que llamamos hamiltoniano.
Entonces, la ecuación de onda completa de Schrödinger se convierte en …
[matemáticas] E \ Psi = \ hat {H} \ Psi = \ dfrac {- \ hbar ^ 2} {2m} (\ nabla ^ {2} + V) \ Psi = i \ hbar \ dfrac {\ partial \ Psi } {\ parcial t} [/ matemáticas]
¡Uf!
Gracias por leer 😀