En mecánica cuántica, la velocidad no es un operador. Sin embargo, uno puede definir la velocidad en términos del valor esperado del operador de posición.
[matemáticas] v = \ frac {d \ langle x \ rangle} {dt} [/ matemáticas]
Haaran preguntó cómo (1.31) se sigue de (1.30) en la mecánica cuántica de Griffiths. Veamos:
[matemáticas] \ frac {d \ langle x \ rangle} {dt} = – \ frac {i \ hbar} {2m} \, \ int \ psi ^ {*} \ frac {\ partial \ psi} {\ partial x } – \ psi \ frac {\ partial \ psi ^ {*}} {\ partial x} \, dx [/ math]
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El segundo término en la integral puede integrarse por partes:
[matemáticas] \ frac {i \ hbar} {2m} \, \ int \ psi \ frac {\ partial \ psi ^ {*}} {\ partial x} \, dx [/ math]
[matemáticas] = \ frac {i \ hbar} {2m} \, \ psi ^ {*} (x) \ psi (x) | _ \ infty ^ \ infty- \ psi ^ {*} \ frac {\ partial \ psi} {\ parcial x} \, dx [/ matemáticas]
El primer término desaparece cuando [math] \ psi [/ math] va a cero en el infinito Solo queda el segundo término. Ahora sustituyendo esto en la ecuación original, obtienes (1.31) de Griffiths.