Si.
Es posible tener un átomo [matemático] ^ {235} U [/ matemático] con el núcleo con diferentes configuraciones, si considera que el núcleo podría estar en un estado excitado, así como también en el estado fundamental. Tales átomos serían raros, ya que tienen una vida útil bastante corta, pero la naturaleza isomérica del primer estado excitado significa que algunos muy pocos de estos átomos probablemente existan en la naturaleza.
Como otros han señalado, el diagrama del núcleo dado anteriormente es bastante engañoso en muchos sentidos. La estructura nuclear para un núcleo tan grande como el uranio es muy complicada: se encuentra entre capas cerradas y, por lo tanto, estará muy deformada en lugar de esférica. La simetría rotacional se restaura mediante la rotación colectiva del núcleo, pero tendrá un momento cuadrupolo distinto de cero. El modelo de caparazón simple no dará una buena aproximación a la estructura del estado fundamental: es un núcleo altamente colectivo.
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Aquí hay un enlace a una lista detallada de los niveles de [matemáticas] ^ {235} U [/ matemáticas]:
Datos de AR_E526F66DDF56C0BFB642266A3ABABD77_1.ens
Vaya a esta página y puede ver la lista completa de niveles conocidos, o haga clic en los enlaces en la parte superior de la página que dicen “Niveles” y “Bandas” para ver diagramas de los diversos estados excitados conocidos y bandas vibratorias de [ matemáticas] ^ {235} U [/ matemáticas], que de hecho son muy complicadas.
El estado fundamental de [matemática] ^ {235} U [/ matemática] tiene momento angular y paridad [matemática] J ^ \ pi = 7/2 ^ – [/ matemática], y es inestable, decayendo con una vida útil [matemática ] \ tau_ {1/2} \ sim 704,000,000 [/ math] años, principalmente por [math] \ alpha [/ math] -decay.
El primer estado excitado es muy interesante, y el más importante en este contexto. Es muy baja, solo [matemática] 0.0765 [/ matemática] keV, o 76 eV, de modo que la luz ultravioleta lejana a las radiografías suaves podría excitar el núcleo a este estado. Hay una gran diferencia en el momento angular desde el estado fundamental al estado excitado [matemática] ^ {235m} U [/ matemática] que tiene [matemática] J ^ \ pi = 1/2 ^ + [/ matemática] lo que significa que [ matemáticas] \ Delta J = 4 [/ matemáticas]. Junto con la muy baja energía de la desintegración, esto suprime la tasa natural de [math] \ gamma [/ math] -decay al estado fundamental en muchos, muchos órdenes de magnitud. De hecho, la desintegración es por conversión interna en un electrón en una capa externa del átomo de uranio.
El cambio de momento angular hace que el primer estado excitado sea metaestable, con una vida útil de aproximadamente [matemáticas] \ tau_ {1/2} \ sim 26 [/ matemáticas] minutos, aunque esta vida útil depende en gran medida del entorno químico.
Por lo tanto, es posible tener un átomo de [matemáticas] ^ {235m} U [/ matemáticas] con el núcleo en el primer estado excitado, y posiblemente podría vivir hasta [matemáticas] 230 [/ matemáticas] minutos en solo Las circunstancias correctas.
Los estados excitados superiores tienen una vida mucho más corta y, por lo tanto, probablemente no sean capaces de formar átomos en la naturaleza, excepto en circunstancias muy, muy raras. El segundo estado excitado tiene una vida útil de aproximadamente 1/2 nanosegundo, lo que hace que sea técnicamente posible formar el átomo. Los otros niveles tienen vidas en el rango de picosegundos.