Entre los axiomas de la teoría de Newton están:
- Existe un espacio absoluto , en el cual las leyes de Newton son verdaderas. Un marco inercial es un marco de referencia en movimiento uniforme relativo al espacio absoluto.
- Todos los marcos inerciales comparten un tiempo universal .
La relatividad newtoniana se puede mostrar de la siguiente manera. Considere dos marcos inerciales S y S ‘ . Un evento físico en S tendrá coordenadas de posición r = ( x , y , z ) y tiempo t ; de manera similar para S ‘ . Por el segundo axioma anterior, uno puede sincronizar el reloj en los dos cuadros y asumir t = t ‘ . Supongamos que S ‘ está en movimiento uniforme relativo a S con velocidad v . Considere un objeto puntual cuya posición viene dada por r ‘ ( t ) = r ( t ) en S. Vemos eso
[matemáticas] {\ displaystyle r ‘(t) = r (t) -vt. \,} [/ matemáticas]
- ¿Dónde debería estar el centro de masa, elevación y empuje, en un jet?
- ¿Por qué no es suficiente decir que algo tiene 'simetría'?
- ¿En qué capacidad obtendré Votofel Force?
- ¿Existe presión atmosférica en una habitación cerrada?
- ¿Se podría ralentizar el tiempo?
La velocidad de la partícula viene dada por la derivada del tiempo de la posición:
[matemáticas] {\ displaystyle u ‘(t) = {\ frac {d} {dt}} r’ (t) = {\ frac {d} {dt}} r (t) -v = u (t) – v.} [/ matemáticas]
Otra diferenciación da la aceleración en los dos cuadros:
[matemáticas] {\ displaystyle a ‘(t) = {\ frac {d} {dt}} u’ (t) = {\ frac {d} {dt}} u (t) -0 = a (t). }[/matemáticas]
Es este resultado simple pero crucial el que implica la relatividad galileana. Suponiendo que la masa es invariante en todos los cuadros inerciales, la ecuación anterior muestra que las leyes de la mecánica de Newton, si son válidas en un cuadro, deben ser válidas para todos los cuadros.
Pero se supone que se mantiene en el espacio absoluto, por lo tanto, la relatividad newtoniana se mantiene.
