Este es un error popular: pensar que el observador que cae vería al universo exterior ir rápido. La relatividad predice realmente lo contrario: en el marco de referencia del observador en caída libre, el universo exterior se ve ralentizado. Para comprender por qué necesita corregir otro error de su comentario: el caso de observadores en movimiento en relatividad especial.
Imagine un espacio plano y vacío (sin gravedad) y dos observadores A y B alejándose uno del otro. No hay un marco de referencia absoluto y una velocidad absoluta, ambos observadores son un buen marco de referencia inercial. En ambos marcos de referencia, uno se está moviendo y el otro está parado, en ambos marcos de referencia el movimiento parece ralentizado en el tiempo. En el marco de referencia del observador A, los relojes de B son más lentos. En el marco de referencia del observador B, los relojes de A son más lentos. Esta es una calle de dos vías y es simétrica.
Ahora imagine que B comienza a alejarse aún más rápido. Ambos se ven aún más despacio. Ahora rompamos un poco la simetría e imaginemos que A está flotando libremente y B se está alejando, y B aumenta la velocidad en 10 m / s una vez por segundo. El movimiento de B es una secuencia de segmentos de movimiento lineal, cada segmento con velocidad constante, cada segmento siguiente la velocidad es mayor. En cada segmento, durante el movimiento lineal, la situación sigue siendo simétrica, ambos se ven más lentos. B sigue aumentando la velocidad una vez por segundo, pero ese segundo parece más de 1 segundo en el marco de referencia de A, ya que en el marco de referencia de A los relojes de B están más lentos. Entonces, como A lo ve, B aumenta la velocidad cada vez con menos frecuencia, por lo que la aceleración total de B se vuelve más y más lenta (como A lo ve) y por esta razón B nunca puede alcanzar la velocidad de la luz en relación con A.
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La forma en que busca B es aún más interesante. Cada vez que B acelera más, el conjunto de puntos en el espacio-tiempo que son simultáneos a B cambia, este hiperplano gira, y con cada cambio de velocidad y tal rotación en el espacio-tiempo, un momento un poco más temprano de la historia de A se vuelve simultáneo a B. Lo que significa para B Los relojes de A son cada vez más lentos y más lentos. Y a B le parece que A se congela prácticamente en el tiempo, es como si A se estuviera acercando a un horizonte de eventos pero nunca pudiera alcanzarlo. Ver: coordenadas de Rindler. El hecho de que los relojes de A nunca lleguen a cierto punto en el marco de referencia de B no impide que A llegue fácilmente a ese momento en un tiempo finito como A lo ve. Y el hecho de que A parezca congelado para B no significa que A vea que todos aceleraron.
Ahora recuerde el principio de equivalencia de la relatividad general que dice que la aceleración es básicamente equivalente a la gravedad. Podemos pensar en acelerar B como estar parado en algún campo gravitacional, y en la flotación libre A como caída libre en ese campo hacia la fuente de gravedad. Entonces A está cayendo hacia el horizonte de eventos pero no siente nada y no nota ningún horizonte. Mientras que para B parece que A nunca puede alcanzar el horizonte y se congela en el tiempo. Ambos se ven ralentizados y ambos tienen razón. Lo mismo sucede con un agujero negro, en las coordenadas de Kruskal para el agujero negro se ve básicamente la misma imagen que en las coordenadas de Rindler para el espacio vacío y el observador acelerado.
