Comencemos con un campo clásico. Un campo clásico puede verse como el límite continuo de algo análogo al marco de un colchón de cama: una red de masas conectadas por resortes. Ahora imagine que este colchón impregna todo el espacio:
Un resultado estándar de la teoría de campo clásica dice que cualquier movimiento de este colchón infinito puede escribirse únicamente como una superposición lineal de movimientos oscilatorios simples. Es decir, si dejamos que [math] \ mathbf {u} (\ mathbf {x}) [/ math] sea el desplazamiento de la masa en un sitio de red [math] \ mathbf {x} \ in X [/ math] , desde el equilibrio, entonces
[matemáticas] \ mathbf {u} _ {\ omega} (\ mathbf {x}, t) = \ mathbf {u} _ {\ omega} (\ mathbf {x}) e ^ {i \ omega t} [/ matemáticas]
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Estos movimientos oscilatorios simples del colchón se denominan modos normales . Debido al teorema espectral, siempre hay [matemática] N [/ matemática] de ellos, donde [matemática] N [/ matemática] es el número de sitios de la red. Me repetiré: para cada movimiento físico [math] \ mathbf {u} (\ mathbf {x}, t) [/ math] del colchón, existen [math] N [/ math] coeficientes únicos [math] (a_1, \ cdots, a_N) [/ math] que satisfacen
[matemáticas] \ mathbf {u} (\ mathbf {x}, t) = a_1 \ mathbf {u} _ {\ omega_1} (\ mathbf {x}, t) + \ cdots + a_N \ mathbf {u} _ { \ omega_N} (\ mathbf {x}, t) [/ math]
Que hemos aprendido Que podemos escribir un sistema acoplado de osciladores armónicos [matemática] N [/ matemática] con la misma frecuencia [matemática] \ omega = \ sqrt {k / m} [/ matemática], como una suma de [matemática] N [/ matemáticas] desacoplado
osciladores armónicos con frecuencias efectivas [matemática] \ {\ omega_1, \ cdots, \ omega_N \} [/ matemática]
Ahora, si dejamos que el espacio entre colchones se vuelva realmente pequeño (es decir, el radio de Bohr), y las masas se vuelvan realmente pequeñas (p. Ej. Átomos), estamos cuantificando efectivamente el campo: conociendo el desplazamiento [math] \ mathbf {u} (\ mathbf {x}) [/ math] de cualquier masa dada significa conocer su posición, pero ahora esta posición puede ser incierta. Por lo tanto, el valor del campo en cualquier punto puede ser incierto.
Sorprendentemente, incluso con la mecánica cuántica activada, podemos ejecutar un procedimiento análogo para encontrar modos normales del sistema y, por lo tanto, una afirmación análoga es válida: podemos escribir un sistema acoplado de osciladores armónicos cuánticos [matemáticos] N [/ matemáticos] con el misma frecuencia [matemática] \ omega = \ sqrt {k / m} [/ matemática], como una suma de [matemática] N [/ matemática] desacoplada
osciladores armónicos cuánticos con frecuencias efectivas [math] \ {\ omega_1, \ cdots, \ omega_N \} [/ math]
En lenguaje matemático, nuestro hamiltoniano se divide en una suma directa (clásica) o producto tensorial (cuántico) de hamiltonianos SHO:
[matemática] Clásica: ~~ M ^ {- 1} K = \ omega_1 ^ 2 \ oplus \ cdots \ oplus \ omega_N ^ 2 [/ math]
[matemáticas] Quantum: ~~ H = \ hbar \ omega_1 (a ^ {\ dagger} a + 1/2) + \ cdots + \ hbar \ omega_N ([/ math]
[matemáticas] ~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~ ~~~~~~~~~~~~~~~~~~~ a ^ {\ dagger} a + 1/2) [/ math]
Recordando lo que es un oscilador armónico cuántico simple, es un resultado estándar que los niveles de energía están igualmente espaciados. Entonces las energías vienen en múltiplos de [math] \ hbar \ omega_i [/ math]. Ahora puedo decir qué es una partícula: es el estado cuántico asociado a ese bit indivisible de energía, esa excitación más pequeña en un modo dado. Cualquier excitación general del campo es, por lo tanto, un montón de partículas.