Tiene un efecto. Como otros han dicho, la métrica estática es
[matemáticas] ds ^ 2 = f (r) dt ^ 2 – \ frac {1} {f (r)} dr ^ 2 + r ^ 2 d \ Omega ^ 2 [/ matemáticas]
dónde
[matemáticas] f (r) = 1 – \ frac {2 G_N \ tilde {M}} {r} – \ frac {G_N \ tilde {\ Lambda} r ^ 2} {3} [/ matemáticas]
Los horizontes se encuentran resolviendo
[matemáticas] f (r) = 0 [/ matemáticas]
que están en las soluciones de la ecuación cúbica
[matemáticas] r ^ 3 = \ frac {3r} {G_N \ tilde {\ Lambda}} – \ frac {6 \ tilde {M}} {\ tilde {\ Lambda}} [/ math]
Es fácil verificar que hay uno cerca
[matemáticas] r _ {\ text {dS}} \ simeq \ sqrt {\ frac {3} {G_N \ tilde {\ Lambda}}} – \ frac {G_N ^ 2 \ tilde {M} \ tilde {\ Lambda}} {3} + \ mathcal {O} (\ tilde {M} ^ 2) [/ math]
y otro en
[matemáticas] r _ {\ text {Sch}} \ simeq 2 G_N \ tilde {M} + \ frac {8 G_N ^ 4 \ tilde {\ Lambda} \ tilde {M} ^ 3} {3} + \ mathcal {O } (\ tilde {\ Lambda} ^ 2) [/ math]
La primera de estas soluciones es el horizonte de Sitter y su respuesta al agujero negro. La segunda de ellas es la solución normal de Schwarzschild con el horizonte moviéndose debido al empuje de la constante cosmológica.
Este sistema de coordenadas es adecuado para describir el futuro asintótico cuando un agujero negro aislado está sentado en un Universo vacío. No hemos alcanzado ese estado y deberíamos estar usando las coordenadas de tiempo FRW. No estoy seguro de que haya una solución para una geometría Schwarzschild-de Sitter en estas coordenadas. En última instancia, la física hará una asíntota a estas coordenadas.
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