Esta pregunta es más complicada de lo que parece. Simplemente decir “no” no es una respuesta muy útil. Después de todo, se dice que debido a la expansión del universo, hay algunas galaxias distantes que se alejan de nosotros más rápido que la velocidad de la luz . Ahora, en realidad no pueden moverse más rápido que la luz misma, porque se supone que las leyes de la física allí son las mismas que las leyes de la física aquí, eso significa que si la luz misma se emite desde una galaxia tan lejana, lejos de nosotros, esa luz viajará más rápido que la galaxia misma, que a su vez viajará más rápido que c . Y si ese es el caso, entonces la velocidad de la luz no es realmente constante, ¿verdad?
¿Y qué hay de la luz muy cerca del horizonte de eventos de un agujero negro? Sabemos que, en teoría, se supone que la luz emitida hacia afuera justo en el horizonte de eventos tarda una cantidad infinita de tiempo en escapar (desde el punto de vista de un observador externo). Está “atascado” en el horizonte de eventos. (Pero un observador que cae en el agujero tiene una visión diferente: para ellos, la luz de hecho viaja hacia afuera en c, pero el horizonte de eventos también se expande a la velocidad c).
Para comprender lo que está sucediendo, necesita saber un poco sobre la relatividad especial y general.
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Comencemos con algo muy básico. La velocidad es la distancia en el tiempo. Por lo tanto, para calcular la velocidad de algo, necesita un sistema de coordenadas, para poder medir el espacio y el tiempo. La relatividad general se trata, en cierto sentido, de sistemas de coordenadas. Eso es lo que hace que esta pregunta sea tan interesante.
Permíteme darte un ejemplo de cómo medir coordenadas para que la velocidad de la luz no parezca constante. Digamos que comenzamos en un sistema de coordenadas o marco , que denotaremos por K , en el que la velocidad de la luz es numéricamente igual a 1. Cada punto recibe las coordenadas (ct, x, y, z). Luego realizamos un cambio de coordenadas en un nuevo marco, K ‘. Un punto con coordenadas (ct, x, y, z) en K recibe las coordenadas (ct ‘, x’, y ‘, z’) en K ‘, donde
ct ‘= ct
x ‘= x
y ‘= y
z ‘= A exp (z / B)
donde A y B son constantes con las unidades de longitud.
Ahora imagine que en K , la luz viaja directamente “hacia arriba” durante un intervalo de tiempo infinitesimal, desde el punto de partida (0, 0, 0, z) a (c dt, 0, 0, z + c dt). En K ‘, se observará que la luz viaja desde (0, 0, 0, A exp (z / B)) hasta (c dt, 0, 0, A exp ((z + c dt) / B)). Por lo tanto, la velocidad instantánea en el nuevo marco se obtiene diferenciando z ‘con respecto a z:
v ‘= dz’ / dt ‘= c dz’ / (c dt ‘) = cA / B exp (z / B) = cz’ / B
En otras palabras, en K ‘, ¡cuanto más arriba estás, más rápida aparece la velocidad de la luz cuando la luz apunta directamente hacia arriba! Si apunta la luz hacia arriba, aparentemente acelerará . Pero si apunta la luz hacia abajo, entonces se acercará a z = 0 asintóticamente. Si apuntas la luz en las direcciones x o y, su velocidad es simplemente
v ‘= c.
Entonces, en K , se suponía que la propagación de la luz era homogénea e isotrópica, pero en K ‘, ¡tampoco lo es!
Ahora, podría objetar que es tonto e irrazonable usar un sistema de coordenadas como K ‘, y, en relatividad especial, estaría en lo cierto . Ahora estamos entrando en el corazón de la relatividad especial. Desafortunadamente, este problema no se explora a menudo con cuidado, pero es crucial para comprender lo que realmente significa cuando decimos “la velocidad de la luz es constante en la relatividad especial”. Para este importante postulado de la relatividad especial se utiliza para predecir fenómenos reales y medibles , como la dilatación del tiempo y la contracción de la longitud. Si estos fenómenos realmente muestran un acuerdo preciso con la relatividad especial, entonces eso implica que la velocidad de la luz realmente es constante; y eso a su vez implica que hay algo que nos impide usar marcos no inerciales como K ‘.
K ‘no es un marco de referencia razonable porque no es el marco de referencia natural para un observador en caída libre en espacio plano [1]. Para mí, como observador, la suposición natural sería que puedo medir el espacio usando los medidores y puedo medir el tiempo con un reloj. Así que llevo conmigo palos de tres metros, y los oriento para que sean mutuamente perpendiculares. Luego declaro que mi posición es el origen (recuerde, en mi marco de referencia, me considero estacionario) y asigno coordenadas a los puntos cercanos a mí usando estos palos de tres metros como mis ejes de coordenadas. Para asignar coordenadas a puntos lejanos, en principio, podría establecer una red tridimensional de palos medidores idénticos en todo el espacio, con palos de seis metros incidentes sobre cada punto de la red. Luego tomo un montón de relojes sincronizados idénticos y adjunto cada uno a un punto en la red. [2] Aquí hay un diagrama de Spacetime Physics de Taylor and Wheeler:
Ahora puedo medir el tiempo y el espacio en todas partes: las coordenadas del espacio están determinadas por la cantidad de metros que tienes que atravesar para llegar a un punto, en cada dirección, y el tiempo está determinado por la lectura del reloj en el punto donde ocurre un evento ocurre.
Cuando defino mi sistema de coordenadas de esta manera “natural”, comenzando en caída libre en el espacio plano, enviando señales de luz de un punto a otro, puedo determinar experimentalmente que la velocidad de la luz es independiente del punto fuente, la inicial tiempo, el punto de destino, el tiempo final, la dirección de viaje, el movimiento de la fuente y el movimiento del detector. En otras palabras, el cuadro que construiré “naturalmente” será un cuadro similar a K , no a K ‘.
Los tratamientos estándar de la relatividad especial le piden que continúe imaginando un impulso. Lo que esto básicamente significa es que agarras un montón de palos y relojes de metro, y quemas un poco de combustible para cohetes por un momento, por lo que ahora tienes una velocidad constante en relación con el origen (como se ve en el cuadro K ). Aunque se está moviendo en relación con el cuadro K , un observador siempre se considera quieto, por lo que puede imaginarse construyendo una red de medidores y relojes a su alrededor, donde se considera que está en el origen. Una vez hecho esto, encontrará la misma velocidad constante de luz que antes, cuando estaba en el cuadro K. Ese es un hecho experimentalmente observable y el postulado básico de la relatividad especial. De esto derivamos dilatación del tiempo, contracción de la longitud, etc.
La relatividad especial le promete que podrá construir un marco como K de forma natural y que tendrá una velocidad constante de la luz; y, además, si comienzas en reposo en un cuadro de este tipo y luego aceleras para tener una velocidad constante en relación con él, y construyes tu nuevo cuadro de la manera natural, también tendrá una velocidad de luz constante. Todo depende de que los marcos se construyan de esta manera; Como señalé anteriormente, un cuadro como K ‘ no tiene una velocidad constante de la luz. Como ya sabrás, los marcos como K se llaman marcos inerciales. La velocidad de la luz es constante en cuadros inerciales. No en cuadros como K ‘, que no son inerciales. Solo en marcos inerciales.
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La construcción de un marco inercial en relatividad especial depende del espacio plano, que es, por supuesto, porque la relatividad especial no es una teoría de la gravitación. Y las pequeñas regiones del espacio-tiempo son de hecho casi planas, a menos, por supuesto, que estén cerca de agujeros negros u otros cuerpos muy densos. Es por eso que la relatividad especial es una teoría útil. Es lo suficientemente bueno para nuestros experimentos de física de partículas, algunos de los cuales son los experimentos más precisos realizados hasta la fecha.
Hemos visto que en el espacio-tiempo plano, siempre hay un marco inercial, un marco en el que la velocidad de la luz es globalmente constante. Y, de hecho, tiene sentido usar dicho marco para hacer la física, porque es el marco “natural” para un observador libre en el espacio-tiempo plano, mientras que los marcos no inerciales (cuadros de aceleración) son los marcos naturales para observadores acelerados, y no se supone que los observadores libres en el espacio-tiempo plano estén acelerando. Y podemos hacer que la velocidad coordinada de la luz parezca no constante usando un marco extraño, pero es solo debido a la rareza del marco.
Ahora imagine que es un observador que cae libremente en el espacio-tiempo curvo. Caer libremente significa que no estás bajo la influencia de ninguna fuerza no gravitacional . Tenga en cuenta que los astronautas en la Estación Espacial, en órbita alrededor de la Tierra, caen libremente, por lo que el interior de la Estación Espacial parece un marco inercial, y los objetos arrojados parecen viajar en línea recta. (La razón por la cual las fuerzas gravitacionales son especiales es el principio de equivalencia: cada objeto siente la misma cantidad de aceleración gravitacional, independientemente de su masa o composición).
Lo que sucederá si intenta seguir el mismo procedimiento para construir un marco inercial (ensamblar una cuadrícula con palos de medición idénticos y relojes idénticos) es que algo va a salir mal . Es posible que los ángulos de un cuadrilátero no se sumen a 360 grados, por lo que nuestro intento de construir una red cúbica de palos de metro se frustraría. O podríamos ser capaces de configurar la red, ¡pero los relojes en diferentes puntos funcionarían a diferentes velocidades!
En una pequeña región de espacio-tiempo estarías bien. Pero cuanto más grande es la región, más desviación observaría de la planitud y mayor variación observaría en la velocidad de la luz. Dado que no hay forma de alinear todos los palos del medidor y mantener todos los relojes sincronizados, no existe un marco “natural” para usar, ya sea que esté cayendo o actuado libremente por una fuerza (no gravitacional); su elección de un marco será, en efecto, una asignación arbitraria de coordenadas a puntos. Y entonces está claro que la velocidad de la luz no puede ser globalmente constante; Simplemente no tiene sentido tal afirmación ya que puede usar el sistema de coordenadas que desee, y cualquiera que sea la velocidad de la luz en un cuadro, será diferente en otro. [3] La incapacidad de construir un marco “natural”, y la incapacidad de encontrar un marco en el que la velocidad de la luz sea globalmente constante, forman la esencia del concepto de curvatura espacio-tiempo.
Y es por eso que las galaxias distantes parecen alejarse de nosotros más rápido que la velocidad de la luz: el universo es curvo y es tan grande que los efectos de la curvatura son significativos. Las galaxias pueden caer individualmente libremente y, sin embargo, alejarse cada vez más, eso solo puede suceder en un espacio-tiempo curvo. [4] Y si la velocidad de la luz es c cuando la luz que se observa está cerca, entonces no podemos esperar que sea c para objetos muy, muy lejos, tan lejos que la curvatura ya no se pueda descuidar. Esas galaxias no viajan más rápido que la luz, ya que la luz misma que viaja en la misma dirección estaría viajando incluso más rápido que las galaxias. Simplemente no es posible construir un marco de referencia en el que la velocidad de la luz sea globalmente constante en todo el universo.
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Sin embargo, ¿hay algún sentido en el que la velocidad de la luz sea constante incluso en un campo gravitacional? Sí lo hay Para un colector curvo siempre se ve plano si se acerca lo suficiente; y, de la misma manera, el espacio-tiempo curvo parece plano si restringe su atención a una región suficientemente pequeña. [5] Es por eso que la curvatura del universo no se nota en nuestros laboratorios aquí en la Tierra.
Por supuesto, cuando me paro en la superficie de la Tierra, noto la curvatura debida al campo gravitacional de la Tierra, ya que cuando libero una manzana del reposo, se cae hacia abajo. Para que el espacio-tiempo parezca plano, su marco de referencia debe ser de caída libre, como la Estación Espacial (considerada anteriormente). Cuando un astronauta en la Estación Espacial libera una manzana del reposo, la manzana parece estar estacionaria. Por supuesto, desde el marco de referencia de la Tierra, la manzana está realmente en órbita, pero la adopción del marco de referencia de la Estación Espacial hace que el espacio parezca localmente plano.
Cuando caes libremente y llevas un montón de diminutos palos y relojes, puedes construir un marco de referencia casi inercial en tu vecindad inmediata. Y cuando haga eso , observará que la propagación de la luz es casi homogénea e isotrópica, justo en su vecindad inmediata.
Matemáticamente, la luz se propaga a lo largo de geodésicas nulas. Una geodésica nula es una curva a cada parte de la cual se le asigna una longitud cero por la métrica. En ecuaciones,
[matemáticas] g _ {\ mu \ nu} u ^ \ mu u ^ \ nu = 0 [/ matemáticas]
En el espacio-tiempo plano, la métrica viene dada por diag (+1, -1, -1, -1), y eso implica que cuando la luz viaja en un pequeño incremento [math] \ mathrm {d} (ct) [/ math] en la dirección del tiempo, las distancias espaciales [math] \ mathrm {d} x, \ mathrm {d} y, \ mathrm {d} z [/ math] deben satisfacer
[matemática] (\ mathrm {d} (ct)) ^ 2 – (\ mathrm {d} x) ^ 2 – (\ mathrm {d} y) ^ 2 – (\ mathrm {d} z ^ 2) = 0 [/matemáticas]
que dice que la luz viaja a la velocidad c .
Si la métrica no es la métrica de Minkowski, es posible encontrar una transformación de coordenadas que proporcione un marco de inercia local , en el que la métrica tenga la forma diag (+1, -1, -1, -1) en el origen ( ubicación del observador) y en puntos cercanos (las derivadas parciales de los componentes métricos desaparecen). En dicho marco, la ecuación anterior se mantendrá cerca del origen. Tenga en cuenta que en ese marco, dado que el observador ve la métrica plana cerca, el observador no ve necesariamente ningún efecto gravitacional local, lo que solo es posible si el observador está cayendo libremente.
Y así, la velocidad de la luz es localmente constante en presencia de la gravedad, que es solo otra forma de decir que el espacio-tiempo curvo se parece al espacio-tiempo plano de la relatividad cuando acercas lo suficiente y caes libremente. Pero tan pronto como esa luz se aleja significativamente, ya no puede contar con que su velocidad de coordenadas sea la misma.
[1] es decir , no actuado por ninguna fuerza, gravitacional o de otro tipo.
[2] Tenga en cuenta que para evitar los efectos de la dilatación del tiempo, los relojes deben moverse muy lentamente a sus destinos.
[3] Si, de hecho, lograste encontrar un marco en el que la velocidad de la luz es globalmente constante, entonces, por definición, el espacio-tiempo en el que estás es realmente plano, y acabas de comenzar con un extraño sistema de coordenadas en el primer lugar para que no te parezca plano.
[4] NB Entonces, la expansión del universo es realmente una manifestación de la forma particular en que nuestro universo se curva.
[5] Una consecuencia es que la suma de los ángulos de un triángulo en el espacio curvo se acercará cada vez más a 180 grados a medida que el triángulo se hace más y más pequeño.