Los cursos de QFT convencionales tratan principalmente sobre amplitudes de dispersión y, como tales, solo requieren la noción de estados puros. Solo necesitamos ocuparnos de amplitudes de vacío a vacío o funciones de correlación que asumen fundamentalmente que los estados de energía más altos solo fluctúan alrededor del vacío. Si bien es razonable hacer frente a la dispersión, esta situación cambia cuando tiene que describir sistemas que están, por ejemplo, a temperatura finita o si no tenemos información completa del estado inicial y final. En tales situaciones, ya no tenemos el lujo de los estados puros, sino que tenemos que lidiar con lo que se conoce como un estado mixto, que es un conjunto estadístico de estados puros. Por ejemplo, en el vacío, la partícula obedece a una simple relación de dispersión relativista [matemática] E ^ 2 = \ vec {p} ^ 2 + m ^ 2 [/ matemática] que puede modificarse a temperatura finita (en un sentido efectivo como la adquisición de electrones) masa adicional en una red).
La entropía es la noción que caracteriza esta naturaleza estadística inherente de las condiciones iniciales / finales o de las excitaciones del campo. Barak ya describe la forma de calcular la entropía.
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