Porque todas las fuentes magnéticas son alguna forma de multipolar. Todos los campos magnéticos estáticos (es decir, que no cambian el tiempo) son de dipolos.
La caída de campo de un monopolo (es decir, carga) sigue una ley del cuadrado inverso, de acuerdo con la simetría tridimensional. El campo de un dipolo puede derivarse de un par de monopolos iguales pero con carga opuesta, espaciados a cierta distancia D uno del otro.
Comenzando desde la ley del cuadrado inverso, y suponiendo que las cargas se colocan D / 2 lejos del origen y se alinean en el eje z, y solo consideramos los campos en el eje z (por simplicidad, aunque esto funciona correctamente para todos los campos direcciones, simplemente no quiero derivar todo aquí), comenzamos usando el principio de superposición:
B = k * q / (z + D / 2) ^ 2 – k * q / (z – D / 2) ^ 2
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Simplifiquemos esa suma de fracciones dándoles una base común:
B = k * q [(z – D / 2) ^ 2 – (z + D / 2) ^ 2] / [(z + D / 2) ^ 2 * (zD / 2) ^ 2]
Ahora expande los cuadrados
B = k * q [(z ^ 2 – Dz + D ^ 2/4) – (z ^ 2 + Dz + D ^ 2/4)] / [(z ^ 2 + Dz + D ^ 2/4) * (z ^ 2 – Dz + D ^ 2/4)]
B = 2kqDz / [D ^ 4/16 + z ^ 2 (z ^ 2-D ^ 2/2)]
Para z >> D grande, esto se reduce a aproximadamente
B = 2kqDz / z ^ 4
reduciendo aún más a
B = 2kqD / z ^ 3
Ahí está tu ley del cubo inverso.
Actualización: Además, rodamos juntos qD como el “momento dipolar” M.