¿Por qué el impulso de 4 de un fotón es un vector nulo?

Tienes razón en que la velocidad de 4 de una partícula que se mueve a la velocidad de la luz no está bien definida, pero esto es precisamente porque el momento del fotón es un vector nulo.

La velocidad de 4 se obtiene dividiendo el incremento en 4 posiciones por el tiempo apropiado requerido para atravesar ese incremento en 4 posiciones. Como el tiempo adecuado para un fotón siempre es cero, la velocidad de 4 no se puede definir. Pero el tiempo adecuado puede considerarse realmente como un factor de normalización para eliminar la redundancia entre diferentes versiones ampliadas de un vector dado (de modo que la métrica de Lorentz del vector normalizado es [math] c [/ math]). Simplemente necesita saber la “dirección” hacia donde se dirige la partícula en el diagrama espacio-tiempo para saber qué tan rápido va. El vector de 4 posiciones que atraviesa un fotón a medida que avanza desde el origen a otro punto tiene la forma [matemática] (t, ct) [/ matemática] para algunos [matemática] t [/ matemática]. Y puede ver claramente que la métrica de Lorentz de esto desaparece. Por lo tanto, no se puede normalizar a [matemáticas] c [/ matemáticas] al multiplicarse por algún factor.

Si esto parece demasiado sombrío, considere el problema de intentar parametrizar el espacio de líneas que pasan por algún punto. Representar estas líneas usando vectores sería redundante, ya que los vectores relacionados con la escala representan la misma línea. Puede introducir algún plano que no pase por el punto dado y parametrizar el espacio de líneas utilizando el punto en el que la línea se cruza con el plano. Esto representa casi todas las líneas, excepto las que son paralelas al plano. Estos son los casos marginales que deben tenerse en cuenta por separado. Reemplace el avión por una unidad hiperboloide y obtendrá la situación discutida anteriormente.

[matemática] p = mU [/ matemática] no es realmente la definición correcta del impulso de cuatro; Simplemente es una fórmula correcta para partículas masivas. Para comprender el papel fundamental que desempeña el impulso, debe comenzar con una acción o un hamiltoniano. Entonces verá que el momento es la variable conjugada a la posición. Para tratar el tiempo y el espacio de la manera más simétrica posible, podemos usar la ecuación de Hamilton-Jacobi.
\ begin {ecuación}
\ frac {1} {c ^ 2} \ left (\ frac {\ partial S} {\ partial t} \ right) ^ 2 – (\ nabla S) ^ 2 = m ^ 2 c ^ 2
\ end {ecuación}
Al resolver esta ecuación diferencial parcial se obtiene la acción en la carcasa de una partícula de masa [math] m [/ math]. Es una función lineal de las coordenadas, y los coeficientes son las variables conjugadas, que convencionalmente llamamos momento y energía:
\ begin {ecuación}
S = p_x x + p_y y + p_z z – E t
\ end {ecuación}
Observamos que la constante [matemática] m [/ matemática] es información requerida; Determina la dinámica de la partícula. Definimos el momento cuatro como el vector cuatro con los índices más bajos [matemática] (E, -p_x, -p_y, -p_z) [/ matemática], de modo que
\ begin {ecuación}
S = -x ^ \ mu p_ \ mu
\ end {ecuación}
En el caso de que [matemática] m = 0 [/ matemática] vemos que la siguiente relación debe mantenerse entre los cuatro coeficientes, por simple sustitución:
\ begin {ecuación}
E ^ 2 – p_x ^ 2 – p_y ^ 2 – p_z ^ 2 = 0
\ end {ecuación}
y el impulso de cuatro es nulo. Y ves que surge de la acción y la definición del impulso, no de la velocidad de cuatro.