La perpendicularidad de los campos eléctricos y magnéticos se deduce directamente de las ecuaciones de Maxwell.
Asumiré que conoce operaciones básicas de cálculo vectorial, gradiente, divergencia y rizo.
Suponga que no hay cargos para estar presente.
∇ × E (r, t ) + 1 / c ∂_ B (r, t ) = 0
∇ · B (r, t ) = 0
∇ × B (r, t ) – 1 / c ∂_ E (r, t ) = 0
∇ · E (r, t ) = 0
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E y B son la intensidad del campo eléctrico y la inducción magnética, respectivamente, y c es la velocidad de la luz en el espacio libre.
La periodicidad espacial y temporal de la radiación se utilizará para escribir las ecuaciones de Maxwell en forma transformada de Fourier:
q × E (q, ω) – ω / c B (q, ω) = 0
q · B (q, ω) = 0
q × B (q, ω) + ω / c E (q, ω) = 0
q · E (q, ω) = 0
q es un vector de onda.
De la tercera ecuación obtenemos
B (q, ω) = q × E (q, ω) / (w / c)
Ahora tomamos el producto escalar con E
E (q, ω) · B (q, ω) = E (q, ω) . q × E (q, ω) / (w / c)
pero de la primera ecuación sabemos que i q · E (q, ω) = 0; por lo tanto
E (q, ω) · B (q, ω) = 0
Para que el producto escalar entre dos vectores sea cero, uno de ellos es el vector cero o son perpendiculares entre sí.
Por lo tanto, los campos eléctricos y magnéticos son perpendiculares.
Para una onda EM en propagación, los campos E y B son siempre perpendiculares en un medio anisotrópico, lineal y homogéneo. Este tipo de medios incluye muchas cosas como aire, agua, vidrio (sin estrés ni temple).
Sin embargo, en medios no homogéneos, no lineales o isotrópicos, los campos E y B pueden no ser perpendiculares, por ejemplo, en un cristal (que es isotrópico).