Si el imán gira de una manera que hace que su momento dipolar magnético cambie con el tiempo, se irradiará. La potencia radiada por un dipolo magnético oscilante es [fuente]
[matemáticas] P = \ frac {\ mu_0} {12 \ pi c ^ 3} m ^ 2 \ omega ^ 4 [/ matemáticas]
La radiación emitida tendrá la misma frecuencia que la oscilación. Tenga en cuenta que un dipolo giratorio es realmente una superposición de dos dipolos oscilantes que están 90 grados fuera de fase. Tendríamos que poner [math] \ vec {m} = m (\ hat {x} + i \ hat {y}) [/ math] en lo anterior. Entonces [math] m ^ 2 [/ math] se incrementa en un factor de 2. Si conectamos un valor de [math] 0.16 \, \ mathrm {A} \ cdot \ mathrm {m} ^ 2 [/ math] para el momento dipolar magnético (vea aquí cómo se estimó esto), obtenemos
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[matemáticas] P = (3.17 \ veces 10 ^ {- 35} \, \ mathrm {W} \ cdot \ mathrm {s} ^ 4) \ omega ^ 4 [/ math]
Cabe señalar que esta energía no es gratuita. Cada vez que se produce radiación, hay una fuerza de reacción de radiación , en la cual el campo electromagnético actúa contra la fuente, tendiendo a oponerse a su movimiento. Para mantener la potencia de salida de un dipolo oscilante, necesitamos conducirlo continuamente, trabajando en el sistema para reemplazar la energía perdida por la radiación.
Para obtener luz visible a 700 nm, tendría que girar el imán a 430 THz. Este orden de magnitud de la frecuencia de rotación está mucho más allá de lo que podríamos lograr con la tecnología actual, además, mucho antes de que podamos alcanzar esa velocidad, las pérdidas por fricción llevarían la eficiencia a cero.
Si, hipotéticamente, pudieras configurar esa rotación, la potencia generada, al menos por un instante, sería de aproximadamente 1660 YW, que es más de 4 veces la luminosidad del Sol. Obviamente, las oscilaciones en fuentes reales de luz visible, como las bombillas, son mucho más pequeñas que esto; Los dipolos oscilantes son átomos y moléculas, no imanes de barras macroscópicos.
