A2A:
TL, DR; Es la ecuación de segundo orden más simple en el tiempo consistente con la continuidad.
Comience con la ecuación de continuidad:
[matemáticas] \ left [\ frac {\ partial} {\ partial t} + \ nabla \ cdot \ vec {v} + \ vec {v} \ cdot \ nabla \ right] u = 0 [/ math]
Esto describe una densidad [math] u (\ vec {x}, t) [/ math] que solo aumenta localmente por la corriente [math] \ vec {v} u [/ math] que fluye hacia adentro o hacia afuera; por ejemplo, no se permite teletransportación u otros trucos de magia. Los derivados espaciales son operadores anti-hermitianos, por lo que el operador anterior es complejo (*). Para hacerlo real (**), lo más simple que podríamos hacer es multiplicar por el conjugado complejo, que tiene un signo menos delante de los términos de derivada espacial. También asumiremos la incompresibilidad, de modo que el término medio [matemáticas] \ nabla \ cdot \ vec {v} = 0 [/ matemáticas]. Tenemos:
[matemáticas] \ left [\ frac {\ partial} {\ partial t} + \ vec {v} \ cdot \ nabla \ right] \ left [\ frac {\ partial} {\ partial t} – \ vec {v} \ cdot \ nabla \ right] u = 0 [/ math]
o
[matemáticas] \ left [\ frac {\ partial ^ 2} {\ partial t ^ 2} – \ left (\ vec {v} \ cdot \ nabla \ right) ^ 2 \ right] u = 0 [/ math]
Esa es la ecuación de onda. La versión factorizada anterior deja en claro lo que representa: las ondas son las operaciones conjuntas de un flujo entrante [matemático] \ frac {\ parcial} {\ parcial t} + \ vec {v} \ cdot \ nabla [/ matemático] y saliente flow [math] \ frac {\ partial} {\ partial t} – \ vec {v} \ cdot \ nabla [/ math] en el campo de densidad [math] u [/ math].
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(*) [math] \ nabla \ rightarrow ik [/ math] bajo la transformación de Fourier, o puede ver esto mediante la integración por partes.
(**) ¿Por qué queremos que sea real? Porque deberíamos poder elegir una base real para las soluciones [matemáticas] u [/ matemáticas] si esto va a describir algo clásico, que por supuesto sabemos que son senos y cosenos.