Si suponemos que existe un potencial de 4 vectores de valor real y solo real, entonces los monopolos magnéticos están excluidos por deducción matemática.
Los campos electromagnéticos se pueden modelar como el “rizo” de un potencial vectorial más primitivo [math] A = (\ bar {A}, \ phi). [/ Math] Observe que [math] A [/ math] es un vector que consiste de 3 partes espaciales y una parte temporal, por lo que se llama potencial de 4 vectores. [matemáticas] \ phi [/ matemáticas] es el potencial eléctrico.
[matemáticas] F _ {\ mu \ nu} = \ frac {\ partial A_ \ mu} {\ partial x ^ \ nu} – \ frac {\ partial A_ \ nu} {\ partial x ^ \ mu} [/ math]
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En resumen, esto se expresa como F = dA.
F es un tensor de dos índices, una matriz que consta de los campos eléctricos y magnéticos.
Podemos aplicar el operador “d” nuevamente y obtener dF = ddA. Hay una identidad matemática que dice ddA = 0, para todas las A. (Todas las formas exactas están cerradas). ¡Esto también dice que toda la carga monopolo magnética es cero!
dF = ddA = 0 expresa dos de las 4 ecuaciones de Maxwell, la Ley de Faraday y la Ley de magnetismo de Gauss. En cada una hay una ausencia notoria e inquietante de ruptura de simetría de carga / corriente magnética, si no conocemos el truco.
El potencial de 4 vectores se confirmó en experimentos que confirmaron el resultado experimental avanzado por David Bohm y Yosef Aharonov.
Efecto Aharonov – Bohm – Wikipedia
Si suponemos que existe un potencial de 4 vectores de valor real y solo real, entonces los monopolos magnéticos están excluidos.
[editar:] Las otras dos ecuaciones de Maxwell son J = d * dA, donde * es el operador de dualidad de Hodge , que más o menos convierte una matriz al revés. Estas son las dos ecuaciones de Maxwell que contienen expresiones que tienen carga eléctrica y corriente; La Ley de Gauss y la Ley de Ampere.
Esencialmente, podemos descartar cada una de las ecuaciones de Maxwell y reemplazarlas declarando la existencia de un potencial de 4 vectores que tenga tales y tales propiedades, y expresando correspondencias uno a uno entre sus primeras derivadas con los campos E y B, y luego, las correspondencias de sus segundas derivadas con carga y corriente.
Las derivadas más altas dan la ecuación de onda para la luz.
