Si el bucle de alambre se mantiene estacionario, esto se deduce del hecho más fundamental de que un campo magnético variable en el tiempo va acompañado de un campo eléctrico (ley de inducción de Maxwell-Faraday):
[matemáticas] \ displaystyle \ oint \ mathbf {E} \ cdot d \ mathbf {l} = – \ frac {d} {dt} \ displaystyle \ iint \ mathbf {B} \ cdot d \ mathbf {a} [/ math ]
En palabras: la integral de línea del campo eléctrico alrededor de un bucle estacionario es igual (hasta el signo) a la tasa de cambio del flujo del campo magnético a través de una superficie orientable que tiene ese bucle como límite.
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Entonces, cuando el campo magnético cambia, puede dar como resultado una línea integral distinta de cero para el campo eléctrico, por lo tanto, una fem distinta de cero.
Cuando el bucle también puede moverse, es sigue siendo cierto que
[math] \ mathcal {E} = – \ frac {d} {dt} \ displaystyle \ iint_ {S (t)} \ mathbf {B} \ cdot d \ mathbf {a} [/ math]
donde [matemáticas] S (t) [/ matemáticas] es una superficie que depende del tiempo. Sin embargo, en este caso, la fem también tiene un componente magnético. Griffiths llama a esto la “regla de flujo universal”. Derivación aquí: la respuesta de Brian Bi a la ley de Faraday, ¿la derivada del flujo magnético es una derivada total o parcial?
