La característica esencial del experimento Davisson-Germer para los planos Ni (111), Ni (100) y Ni (110) es que se produce la dispersión 2D de Bragg. Las barras de Bragg se forman en el espacio reticular recíproco. El componente del vector de dispersión Q paralelo a la superficie es igual al vector de red recíproca de superficie 2D de las barras de Bragg.
El haz de electrones se refleja desde una sola capa, lo que conduce a la rejilla de difracción efectiva con el espacio d.
La interpretación física de los experimentos de Davisson-Germer en cristales individuales de níquel (Ni) [(111), (100) y (110) superficies] se presenta en términos de dispersión de Bragg bidimensional (2D).
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La superficie de Ni actúa como una rejilla de difracción reflectante cuando los haces de electrones incidentes golpean la superficie. La reflexión 2D de Bragg se produce cuando la esfera de Ewald se cruza con las barras de Bragg que surgen.
La interpretación física de los experimentos de Davisson-Germer en cristales individuales de níquel (Ni) [(111), (100) y (110) superficies] se presenta en términos de dispersión de Bragg bidimensional (2D).
La superficie de Ni actúa como una rejilla de difracción reflectante cuando los haces de electrones incidentes golpean la superficie. La reflexión 2D de Bragg ocurre cuando la esfera de Ewald se cruza con las barras de Bragg que surgen del carácter bidimensional del sistema. Del carácter bidimensional del sistema.
