No importa de qué manera se dirija la ‘partícula de intercambio’ (comúnmente conocida como ‘línea interna’). Todo lo que debe asegurarse es que mientras asigna momentos a las líneas internas, el flujo neto de impulso de cualquier vértice es cero. Dado que integra los momentos asignados a las líneas internas sobre todos los valores posibles en el espacio de momento, la respuesta final para la amplitud asociada con el diagrama de Feynman es independiente de la elección de la dirección.
Como usted mismo dijo, los diagramas de Feynman son simbólicos y, aunque son intuitivamente fáciles de visualizar (¡esa es la brillantez de la visión de Feynman!), No deben confundirse con trayectorias de partículas, virtuales o de otro tipo. Un diagrama de Feynman es simplemente una forma práctica de representar términos individuales en una expansión de serie perturbativa para la amplitud de probabilidad total para que cierto estado inicial termine como cierto estado final. De hecho, los diagramas de Feynman todavía tienen sentido completo incluso si está trabajando en dimensiones cero, donde no hay ‘trayectorias’ como tales. El Capítulo 1 de las conferencias de Kleiss sobre el tema (http://www.hef.ru.nl/~kleiss/qft…) expone esto de manera muy hermosa.
Si está familiarizado con los tensores y la notación esquemática de Penrose (http://en.wikipedia.org/wiki/Pen…), verá que los diagramas de Feynman son, en cierto sentido, una versión ‘continua’ de la notación de Penrose, con ‘líneas internas’ que representan una traza sobre todos los valores posibles que puede tomar el ‘índice contratado’. En el primero, el ‘índice’ se extiende sobre todo el espacio de impulso, y en el segundo, se ejecuta sobre un conjunto finito correspondiente a las dimensiones del espacio en el que estamos trabajando.
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