¡Esta es una pregunta divertida que he respondido antes para mis hijos!
La respuesta corta (totalmente válida): las condiciones de contorno de las ondas EM implican que la frecuencia no puede cambiar.
Referencia matemática rápida de las condiciones de contorno:
[matemáticas]
E ^ \ perp_ \ text {arriba} – E ^ \ perp_ \ text {abajo} = \ frac {\ sigma} {\ epsilon_0} \ qquad E ^ \ parallel_ \ text {arriba} – E ^ \ parallel_ \ text {abajo } = 0
[/ matemáticas] [matemáticas]
B ^ \ perp_ \ text {arriba} – B ^ \ perp_ \ text {abajo} = 0 \ qquad B ^ \ parallel_ \ text {arriba} – B ^ \ parallel_ \ text {abajo} = \ mu_0 K
[/matemáticas]
Eso lo explica todo? Imagine que la frecuencia de la onda cambiara, la frecuencia de las dos ondas a cada lado del límite estaría fuera de fase y sería imposible cumplir con las condiciones del límite.
¡Pero eso es solo matemática! Bien, bien. Tal vez la fase no es para ti. ¿Qué pasa con la conservación de energía? Estás convencido de eso, ¿verdad? ¿Qué pasa si las dos ondas tienen frecuencias diferentes? Si entra la amplitud máxima (en un pico de la onda), y no sale la amplitud máxima, esa energía extra entra en el límite … Oh sh **.
PERO LA VELOCIDAD DE LA ONDA CAMBIA TAMBIÉN. Bueno, ya sabes. Solo piense en ello como [math] v = f \ lambda [/ math]. Si la frecuencia no cambia, tanto la longitud de onda como la velocidad tienen que cambiar para acomodarla. Físicamente, me resulta difícil encontrar una buena analogía. Pero volvamos a lo que estábamos hablando con energía. Si la longitud de onda cambia, aumenta; Tengo que dispersar mi energía en una distancia mayor de la ola … pero eso significa que la energía por unidad de longitud que sale del límite disminuye, pero eso viola la conservación de energía. Para arreglar eso, la naturaleza hace que la ola sea más rápida. BAM
(Ashwin Dasondhi) Pero la luz también cambia su dirección … ¿cómo puede explicarse por la descripción anterior? Otra buena pregunta. Primero, el concepto subyacente es el Principio de Fermat (principio de menor acción / tiempo). Es tan fundamental en la naturaleza que incluso las hormigas siguen el principio del menor tiempo de Fermat (cambian de dirección para minimizar el tiempo necesario para cruzar una superficie)
De la misma manera que la luz tiene la dualidad onda-partícula, uno podría ver que la luz hace lo mismo a través de un límite. Ese es probablemente el argumento más fuerte a favor, pero plantea otra pregunta: ¿cómo sabe la luz en qué ángulo girar? Esto me desconcierta más, pero tengo una buena analogía que me ha ayudado antes: la analogía de la cuchilla de rodillos. Estás sobre patines deslizándose por un asfalto y te diriges hacia un límite de grava en ángulo. Un pie golpeará el límite primero antes que el otro pie (ya que la grava tiene más fricción, te ralentiza un poco) y comienzas a girar un poco mientras avanzas hasta que ambos pies estén en la grava. De esta manera, la rotación se produce debido a diferencias en la fricción, o en el caso de la luz, una diferencia en los índices de refracción. Para vincular mejor esta analogía con las ondas de luz, imagine que la luz viaja más despacio cuando llega al límite y disminuye el espacio entre ondas sucesivas, lo que cambia el patrón de interferencia (¿autointerferente?) Y crea el nuevo ángulo que observamos.
Ahora, si eres como yo, donde a veces olvido las cosas, y me pregunto por qué esta respuesta es totalmente suficiente … y de dónde provienen las condiciones límite … vamos a sumergirnos en una física más profunda. Asumiré que estás familiarizado con algo de electricidad introductoria y magnetismo que podrías obtener a nivel universitario. ¿Cuáles son las condiciones límite de las que hablamos aquí?
* Esto proviene de una mezcla de libros de E&M: obtengo imágenes de Griffiths *
Campos eléctricos
El pastillero gaussiano. Supongo que sabes lo que voy a preguntar, ¿verdad? Ley de Gauss
[matemáticas]
\ oint \ vec {E} \ cdot \ text {d} \ vec {A} = \ frac {q_ \ text {enc}} {\ epsilon_0} = \ frac {\ sigma A} {\ epsilon_0}
[/matemáticas]
(Nota para los profesores de E&M: siempre tengo la costumbre de poner vectores en mi campo eléctrico y vector de área para enfatizar que el producto de punto es cómo podemos evaluar esto en casos simétricos especiales)
Hay 5 caras visibles en el pastillero para tener en cuenta. Las caras tangenciales al vector de área (perpendicular a la superficie) no contribuyen en nada al flujo total. La cara perpendicular (la que indica [matemática] A [/ matemática]) contribuye al flujo total. Si reducimos el pastillero (reducimos su grosor [math] \ epsilon \ a 0 [/ math]), la integral de la superficie (Ley de Gauss) se convierte en
[matemáticas]
E ^ \ perp_ \ text {arriba} – E ^ \ perp_ \ text {abajo} = \ frac {\ sigma} {\ epsilon_0}
[/matemáticas]
Si tiene problemas para entender las matemáticas, está bien. Recuerde que una integral es como una suma de piezas, así que si hacemos [math] \ epsilon \ a 0 [/ math] (lo suficientemente pequeño) para que solo tengamos dos piezas de campo eléctrico para sumar, [math] \ vec {E} ^ \ perp_ \ text {arriba} [/ math] y [math] \ vec {E} ^ \ perp_ \ text {below} [/ math], entonces solo suma estas dos piezas multiplicadas por [math] ] \ text {d} \ vec {A} [/ math] que resulta ser simplemente [math] A [/ math] (recuerde el producto de punto involucrado). El signo negativo anterior proviene del hecho de que el campo se irradia hacia afuera desde el límite (creo que la imagen es sutilmente incorrecta aquí, pero no soy tan inteligente como Griffiths).
¿Esto tiene sentido? Ciertamente lo hace. Esta es solo una declaración sobre la Ley de Gauss disfrazada: el campo eléctrico solo observa discontinuidades en áreas donde existe una distribución de carga. Es una idea bastante grande (en mi opinión) y entender esto realmente une mucho de esto. Esto es solo el campo eléctrico perpendicular a una superficie, el componente tangencial en contraste
[matemáticas]
\ oint \ vec {E} \ cdot \ text {d} \ vec {l} = 0 \ Rightarrow E ^ \ parallel_ \ text {arriba} = E ^ \ parallel_ \ text {abajo}
[/matemáticas]
Nota: las condiciones de contorno son MUY importantes porque puede combinar esto con la ecuación de Laplace [matemáticas] \ nabla ^ 2 \ phi = 0 [/ matemáticas] para garantizar la unicidad de su solución a un problema electrostático dado. Realmente no puedo exagerar esto. De Verdad.
Campos magnéticos
Una de las razones por las que hice una larga elaboración con electrostática es porque el magnetismo tiene un paralelo fantástico. Siempre me resulta más fácil recordar (con prisa) que la electrostática funciona como mencioné anteriormente, y solo para revertir la situación del magnetismo. Diversión ¿verdad? Vamos a explorar…
Nota: [matemática] K [/ matemática] representa la densidad de corriente superficial. Total actual [matemática] I_ \ text {enc} = K l [/ matemática] (también tienen direccionalidades, pero estoy descartando esa notación por presentabilidad).
Similar a lo que viste antes. Un pastillero. ¿Recuerdas (un poco) acerca de cómo los campos magnéticos no tienen divergencia? [matemática] \ vec {\ nabla} \ cdot \ vec {B} = 0 [/ matemática] (y para usuarios de física más avanzados: [matemática] B = \ vec {\ nabla} \ times \ vec {A} [/ matemáticas]). Tenga en cuenta que este es un producto de puntos entre el operador de gradiente y el campo magnético (el producto cruzado en el caso de usuarios avanzados). Para ayudar a recordar la diferencia: divergencia = punto, rizo = cruz.
De todos modos, pongamos esa idea de divergencia en forma integral.
[matemáticas]
\ oint \ vec {B} \ cdot \ text {d} \ vec {A} = 0
[/matemáticas]
Parece la Ley de Gauss para campos eléctricos, pero sin cargo. Simplemente aplique el mismo razonamiento dejando que el grosor del pastillero llegue a cero, y bam:
[matemáticas]
B ^ \ perp_ \ text {arriba} = B ^ \ perp_ \ text {abajo}
[/matemáticas]
Bueno, * click * “eso fue fácil”.
Con el componente tangencial, use un bucle amperiano de longitud lateral principal [matemática] l [/ matemática].
[matemáticas]
\ oint \ vec {B} \ cdot \ text {d} \ vec {l} = \ mu_0 I_ \ text {enc}
[/matemáticas]
De nuevo, esto es bastante similar. Je, ¡es casi como la electricidad y el magnetismo están relacionados! Y como antes, la dirección de los campos magnéticos aquí es sutilmente confusa. Obtenemos (reduciendo el grosor del bucle)
[matemáticas]
B ^ \ parallel_ \ text {arriba} – B ^ \ parallel_ \ text {abajo} = \ mu_0 K
[/matemáticas]
Sin embargo, estos dos resultados para componentes paralelos y perpendiculares del campo magnético se pueden escribir de una manera más “compacta” ( “compacto”: piense más, recuerde menos )
[matemáticas]
\ vec {B} _ \ text {arriba} – \ vec {B} _ \ text {abajo} = \ mu_0 \ left (\ vec {K} \ times \ hat {n} \ right)
[/matemáticas]
donde [math] \ hat {n} [/ math] está en la dirección del vector de área (perpendicular a la superficie), y [math] \ vec {K} [/ math] se dibuja como en la imagen.
En palabras de Griffiths:
Al igual que el campo eléctrico sufre una discontinuidad con una carga superficial, el campo magnético es discontinuo con una corriente superficial.
Maldición, ese tipo es simplemente increíble. En realidad, aquí hay una foto de él
El tiene un bigote. Solo sé que puedo confiar en él.
Truco divertido para recordar esto
Si por alguna razón milagrosa llegaste hasta aquí, un increíble amigo mío de física en Caltech pensó en una forma inteligente de recordar las condiciones límite en primer lugar.
Los campos eléctricos son puntiagudos. No me gustaría pincharlos en absoluto. Los campos magnéticos son suaves al tacto. * frota mi brazo y gime *
Es simplemente una forma divertida de recordar que el campo eléctrico perpendicular “picos” y, por tanto, la discontinuidad. Entonces razonas ya que algo era cero, el campo eléctrico paralelo es cero. Y dado que el magnetismo es como lo opuesto a la electrostática, simplemente voltea perpendicularmente y en paralelo y reemplaza el eléctrico por el magnético.
Asistente del autor principal: Ricky Kwok