El vector de Poynting no te dice nada sobre la presión. El vector de Poynting le informa sobre el flujo de energía electromagnética , pero no le informa sobre el flujo de impulso . El objeto que describe el flujo de momento se llama tensor de esfuerzo de Maxwell (MST). Al igual que el vector de Poynting, el tensor de tensión de Maxwell es cuadrático en los campos.
Ahora que lo hemos aclarado, una cosa clave para recordar acerca de las ondas del plano electromagnético es que satisfacen la regla de la derecha, es decir, [math] \ mathbf {E} \ times \ mathbf {B} [/ math] apunta en la dirección de propagación. Eso implica que si tiene otra onda que va en la dirección opuesta, entonces donde sea que tenga interferencia constructiva en E, tendrá interferencia destructiva en B, y viceversa . A diferencia del vector Poynting, el MST no desaparece cuando solo uno de los campos desaparece. Entonces no hay problema; A pesar de que el campo eléctrico se cancela perfectamente fuera de la superficie, el campo magnético no.
El vector de Poynting se desvanece, y es posible que se pregunte cómo el reflector puede captar energía cinética a medida que la radiación electromagnética cae sobre él. La respuesta es bastante interesante. Cuando el reflector es estacionario, la derivada del tiempo de su energía cinética es cero, ya que la energía cinética tiene una velocidad cuadrática . Por lo tanto, no hay problema con la conservación de la energía. Cuando el reflector se aleja de la onda incidente, la onda reflejada se desplaza hacia el rojo en relación con la onda incidente, por lo que el flujo de energía de la onda incidente solo se cancela parcialmente por el flujo de energía de la onda reflejada y el flujo neto de energía. está en la dirección de la onda incidente, hacia el reflector, que es justo lo que esperarías ya que el reflector se acelerará. Cuando el reflector se mueve hacia la onda incidente, la onda reflejada se desplaza en azul con respecto a la onda incidente, por lo que el flujo neto de energía está en la dirección de la onda reflejada, lejos del reflector, que es exactamente lo que esperar ya que el reflector se desacelerará. Este es otro ejemplo de cómo la electrodinámica y la relatividad clásicas dependen entre sí para ser consistentes.
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