Comencemos con un campo eléctrico e ilustre la interacción si el campo es uniforme y estático. Este campo interactúa macroscópicamente con una carga de prueba que flota en él. Digamos que es un electrón. Dado que el electrón interactúa con el campo solo localmente, es decir, en su entorno más cercano, podemos reemplazar el campo en las proximidades del electrón con un plano infinito de carga estática en un aislante. Ahora dividimos la carga superficial en múltiples cargas de electrones ficticios, por lo tanto, el plano se encuentra en el lado de las puntas de flecha del campo eléctrico. Ahora tenemos interacciones electrón a electrón que están mediadas por el intercambio de fotones y la teoría del campo cuántico predecirá las fuerzas de repulsión. Este modelo ha introducido la cuantización de la superficie de esas cargas ficticias, que no es un campo clásico, pero que se puede arreglar si promediamos la fuerza sobre el electrón de múltiples desplazamientos laterales del plano, es decir, tenemos una red de cargas 2D uniforme que desplazarse ligeramente hacia los lados y recalcular la fuerza sobre el electrón.
Si no está satisfecho con el electrón como la carga de prueba, puede elegir una carga eléctrica arbitraria en coulombs y dividirla en electrones discretos ficticios (o positrones), repitiendo los cálculos anteriores promediando el desplazamiento de los electrones en la carga y el plano de campo. .
Con campos magnéticos, reemplazamos las cargas estáticas con corrientes superficiales y luego introducimos electrones móviles ficticios.
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