El giro es un grado interno de libertad que juega un papel importante en el comportamiento de las partículas.
En muchos sentidos, este grado de libertad de rotación hace que parezca que la partícula gira, principalmente en situaciones que involucran campos magnéticos. Por ejemplo, la energía de una esfera con carga uniforme (clásica) que gira alrededor del eje z en presencia de un campo magnético [math] \ mathbf {B} [/ math] es
[math] H_ {mag} = – \ mathbf {\ mu} \ cdot \ mathbf {B} [/ math]
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donde está el momento magnético
[matemáticas] \ mathbf {\ mu} = \ frac {q \ omega R ^ 2} {5} \ hat {\ mathbf {z}} = \ frac {e} {2m} s \ hat {\ mathbf {z} }[/matemáticas]
[matemática] R [/ matemática] es el radio, [matemática] q [/ matemática] es la carga total, [matemática] \ omega [/ matemática] es la frecuencia angular, y
[matemáticas] s = \ frac {2} {5} m R ^ 2 \ omega = I \ omega [/ matemáticas]
es el “giro” clásico, con [matemáticas] I [/ matemáticas] siendo el momento de inercia de la esfera.
Cuando pones un electrón estacionario en un campo magnético, su hamiltoniano (operador) es
[matemáticas] \ hat {H} _ {mag} = – \ hat {\ mathbf {\ mu}} \ cdot \ mathbf {B} [/ math]
dónde
[matemáticas] \ hat {\ mathbf {\ mu}} = \ frac {e} {m} \ hat {\ mathbf {s}} [/ math]
es el momento magnético (operador) y [math] \ hat {\ mathbf {s}} [/ math] es el vector de espín mecánico cuántico (operador). En comparación con la expresión clásica anterior, este momento magnético es diferente en un factor de dos debido a un efecto relativista conocido como precesión de Thomas. Además de esta ligera diferencia, esta interacción hamiltoniana sugiere que el electrón interactúa con el campo magnético como si de hecho estuviera girando. Excepto, en este caso, el giro no depende de la masa o el tamaño del electrón; su proyección en el eje z solo puede tomar los valores [math] \ pm \ hbar / 2 [/ math]. Y si conoce la proyección z, entonces las proyecciones x e y son indeterminadas.
Además, el giro del electrón se acopla al momento angular orbital y a otras formas de momento, como si realmente fuera un momento angular (ver, por ejemplo, interacción giro-órbita). Entonces, como dicen, si suena como un pato y camina como un pato, es probable que sea un momento angular. Quiero decir, un pato.
El giro también juega un papel aún más profundo no relacionado con las rotaciones. El giro de una partícula determina si es un bosón o un fermión. Estas dos clases de partículas idénticas obedecen a reglas muy diferentes. Por ejemplo, debido a que el electrón tiene un espín de medio entero, una función de onda de múltiples electrones debe ser antisimétrica con respecto al intercambio de etiquetas electrónicas. Es decir, si en un cálculo, llama a un electrón “electrón # 1” y a otro electrón “electrón # 2”, entonces la función de onda solo cambia de signo si fuera a llamar al primer electrón “electrón # 2” y al segundo electrón “electrón # 1”. Esta propiedad lleva al principio de exclusión de Pauli. Los bosones, por otro lado, como los átomos de helio, tienen un giro entero y tienen funciones de onda que son simétricas bajo el intercambio de etiquetas. Si tiene una función de onda que describe múltiples átomos de helio, entonces la función de onda debe ser exactamente la misma si intercambia el etiquetado de los átomos de helio. Los bosones no tienen un análogo del principio de exclusión de Pauli, lo que significa que, en principio, todos pueden estar en el mismo estado. Esta propiedad conduce a la condensación de Bose-Einstein.