El experimento clásico de doble rendija se puede entender utilizando poco más que la geometría básica y la teoría de la luz de Huygens, según la cual la luz es una onda que se propaga a velocidad finita. Se puede considerar como ondas esféricas emitidas a lo largo de todos los puntos de un frente de onda. Las ondas interfieren y cancelan destructivamente donde están fuera de fase e interfieren constructivamente donde están en fase.
En el experimento de doble rendija, una onda se origina en una única rendija en la pantalla S1, luego se propaga hacia dos rendijas en una segunda pantalla S2:
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Las curvas concéntricas en la figura son los frentes de onda, donde la onda está en un pico. La onda pasa luego a través de las dos rendijas, creando dos nuevas ondas esféricas. Los frentes de onda de estas ondas se muestran en la figura que emerge de las dos rendijas. Donde las líneas del frente de onda se cruzan, hay una interferencia constructiva. En los espacios entre las intersecciones, hay interferencia destructiva. En cada punto de la pantalla F, habrá interferencia constructiva o destructiva dependiendo de las distancias desde el punto a cada una de las dos rendijas. Si las distancias son múltiplos pares de la longitud de onda, entonces habrá interferencia constructiva. La ubicación exacta de estos picos se puede calcular utilizando una geometría simple.
Deje que [math] d [/ math] sea la distancia entre las ranuras en la pantalla S2, y deje que [math] \ theta [/ math] sea el ángulo de la normal a la pantalla. Luego, para ángulos pequeños, las franjas aparecerán en la pantalla en ángulos separados por [math] \ theta [/ math] = [math] \ lambda / d [/ math], donde [math] \ lambda [/ math] es la longitud de onda de la luz.
El principio de la doble rendija cuántica es el mismo. La diferencia es que la onda en la mecánica cuántica representa una amplitud de probabilidad, es decir, su intensidad representa una probabilidad de medir un fotón. Para cada fotón individual, llegará a la pantalla en una ubicación particular con una probabilidad dada por la intensidad de la función de onda. A medida que más y más fotones llegan a la pantalla, surge el patrón de interferencia general:
